计算物理实践报告 学号：B11080602 姓名：王玉梅南 京 邮 电 大 学实验 报 告课程名称： 计算物理实践 专 业： 应用物理学 学 号： 姓 名： 完成日期： 2014 年7月 目 录第1章 简单物理实验的模拟及实验数据处理11.1问题描述11.2原理分析1 1.2.1特殊情况1 1.2.2一般情况31.3Matlab程序仿真41.4Matlab仿真结果4第2章 方程组的解52.1问题描述52.2原理分析5 2.2.1迭代公式的建立及其几何意义5 2.2.2解题过程52.3流程图62.4Matlab程序仿真62.5Matlab仿真结果6第3章 静电场问题的计算73.1问题描述73.2原理分析73.3Matlab程序仿真93.4Matlab仿真结果9第4章 热传导方程和波动方程的差分解法104.1问题描述104.2原理分析104.3解题步骤134.4Matlab程序仿真134.5Matlab仿真结果13第5章 矩量法在静电场边值问题计算中的应用165.1问题描述165.2原理分析165.3Matlab程序仿真185.4Matlab仿真结果18结束语19参考文献20附录一21附录二22附录三23附录四25附录五26计算物理实践报告 学号：B11080602 姓名：王玉梅第一章 简单物理实验的模拟及实验数据处理1.1问题描述模拟电偶极子的场和等位线。设在处有电荷，在处有电荷。那么在电荷所在平面上任何一点的电势和场强分别为，。其中，。又设电荷，。1.2原理分析电偶极子是指一对等值异号的点电荷相距一微小距离所构成的电荷系统，它是一种常见的场源存在形式。1.2.1特殊情况图（1）表示中心位于坐标系原点上的一个电偶极子，它的轴线与Z轴重合，两个点电荷q 和-q 间的距离为L。此电偶极子在场点 P 处产生的电位等于两个点电荷在该点的电位之和，即 （1）其中与分别是q 和-q 到 P 点的距离。图（1） 电偶极子一般情况下，我们关心的是电偶极子产生的远区场，即负偶极子到场点的距离r 远远大于偶极子长度L的情形，此时可以的到电偶极子的远区表达式 （2）可见电偶极子的远区电位与成正比，与r的平方成反比，并且和场点位置矢量r与z轴的夹角有关。为了便于描述电偶极子，引入一个矢量，模为qL ，方向由-q 指向q ，称之为此电偶极子的电矩矢量，简称为偶极矩，记作 （3）此时（2）式又可以写成 （4）电偶极子的远区电场强度可由（4）式求梯度得到。因电位 只是坐标r 和的函数，于是有 （5）从（4）式和（5）式可以看到，电偶极子的远区电位和电场分别与r的平方和r的三次方成反比。因此，其电位和场强随距离的下降比单个点电荷更为迅速，这是由于两个点电荷q和-q的作用在远区相互抵消的缘故。根据（4）式，电偶极子的等电位面方程可由 为定值得到。将电力线微分方程写成球坐标形式，并注意此时电场只有r和两个分量，则有： （6）把电场表达式（5）带入上式，得： （7）解上式得： 第 2 页 （8）式（8）即是电偶极子远区场的电力线方程。图（2）绘出了电偶极子为常数的平面内（8）式取不同的常数所对应的等电位线和电场线。 图（2） 电偶极子的场与等电位线说明：图中准确的只是电力线的形状，电力线的疏密并不严格与场强成正比，只是疏的地方场强小些，密的地方场强大些而已。1.2.2一般情况前面讨论了电偶极子的中点位于坐标系原点且偶极矩方向为Z的情况。对于中点不在原点和偶极矩非Z的方向的一般情况，通过与前面类似的推导，可以得到远区的电位： （9）其中，r是电偶极子中心指向场点P的相对单位位置矢量，偶极矩P=qL，L的方向依然规定为从-q到q 。经推导还可得到远区场的电场强度表达式： （10）由上式可以看出，电偶极子的电场线均分布于由r、构成的平面上，并且任意一个平面上的电场线分布都相同。从以上几种不同情况下电偶极子在空间激发的电场结果来看，电场强度与p 成正比，与源点到场点的距离成反比，电偶极子在远处的性质是由其电偶极矩来表征的，电偶极矩是电偶极子的重要特征。设电荷所在平面上任意一点的电势为 （11）其中 （12）因此，只要给定空间任意一点的位置坐标P（x，y），就可以算出这一点的电位。1.3Matlab程序设计仿真源程序见附录一1.4Matlab仿真结果第二章 方程组的解法2.1问题描述用牛顿法解方程，精度自设。2.2原理分析2.2.1迭代公式的建立及其几何意义（1）建立公式将在点Taylor展开Taylor展开线性化近似于解出x记为，则 （n=0,1,2）（2） 几何意义过切线与求交点，解出，则2.2.2解题过程令，有，那么根据Newton迭代法建立迭代公式NY开始x0=0.5e=0.0001结束x-x0e输出x0=x+2*e2.3流程图2.4Matlab程序设计仿真源程序见附录二2.5Matlab仿真结果x=0.5671第三章 静电场问题的计算3.1问题描述长直接地金属槽，如图3-2所示，其侧壁和底面电位为零，顶盖电位为，求槽内电位，并绘出电位分布图。 3.2原理分析（1）原理分析：二维拉普拉斯方程 （1）有限差分法的网格划分，通常采用完全有规律的分布方式，这样可使每个离散点上得到相同形式的差分方程，有效的提高解题速度，经常采用的是正方形网格划分。 设网格节点（i,j）的电位为，其上下左右四个节点的电位分别为在h充分小的情况下，可以为基点进行泰勒级数展开：把以上四式相加，在相加的过程中，h的所有奇次方项都抵消了。得到的结果的精度为h的二次项。 （2）由于场中任意点都满足泊松方程：式中为场源，则式（2）可变为： （3）对于无源场，则二维拉普拉斯方程的有限差分形式为： （4）上式表示任一点的电位等于围绕它的四个等间距点的电位的平均值，距离h越小则结果越精确，用式（4）可以近似的求解二维拉普拉斯方程。边界条件： （2）解题过程：在直角坐标系中，金属槽中的电位函数满足拉普拉斯方程：其边界条件满足混合型边值问题的边界条件：取步长，方向上的网格数为，共有160个网孔和个节点，其中槽内的节点（电位待求点）有个，边界节点52个，设迭代精度为，利用MATLAB编程求解。3.3Matlab程序设计仿真源程序见附录三3.4Matlab仿真结果第四章 热传导方程和波动方程的差分解法4.1问题描述求有限空间内的热传导问题：的数值解，边界条件如教材中图9.2所示，其他参数可以自取，将计算结果图形化。4.2原理分析二维热传导方程的初、边值混合问题与一维的类似，在确定差分格式并给出定解条件后，按时间序号分层计算，只是每一层是由二维点阵组成，通常称为网格。内部无热源均匀介质中二维热传导方程为： ( ) (1)其初始条件为： （2）现在设时间步长为，空间步长为,如图9.3所示，将平面均分为的网格，并使 则有： 对节点，在时刻（即时刻）有： （3）将差分格式（3）代入偏微分方程（1）中，可得： （4）式中式（4）为二维热传导方程的显式差分格式，运用式（4）和边界条件就可以由初始条件逐次计算出任意时刻温度的分布。下面讨论