流体静力学实验 班级 学号 一、实验目的1. 掌握用液式测压计测量流体静压强的技能。2. 验证不可压缩流体静力学基本方程，加深对位置水头、压强水头和测压管水头的理解。3. 观察真空度（负压）的产生过程，进一步加深对真空度的理解。4. 测量静水中任一点的压强。5. 测定另一种液体的相对密度。二、实验装置本实验的装置如图1-1所示。1. 测压管 ；2. 带标尺的测压管 ；3. 连通管 ；4. 通气阀 ；5. 加压打气球 ；6. 真空测压管 ；7. 截止阀 ；8. U形测压管 ；9. 油柱 ；10. 水柱 ；11. 减压放水阀 图1-1 流体静力学实验装置图三、实验原理在重力作用下不可压缩流体静力学基本方程。 形式一： =const （1-1-1a） 形式二： （1-1-1b）式中 z 测点在基准面以上的位置高度； 测点的静水压强（用相对压强表示，以下同）； 水箱中液面的表面压强； 液体的重度； h测点的液体深度。四、实验要求1记录有关常数 实验装置编号No. 各测点的标尺读数为：基准面选在 ； = ；= ；2 分别求出各次测量时，A、B、C、D点的压强，并选择一基准验证同一静止液体的任意二点C、D的()是否为常数。3 完成表1-1。五、实验步骤1.了解仪器的组成及其用法，包括：（1）各阀门的开关。（2）加压方法：关闭所有阀门（包括截止阀），然后用打气球充气。（3） 减压方法：开启筒底减压放水阀11放水。（4） 检查仪器是否密封：加压后检查测压管1,2,8的液面高程是否恒定。若下降，则表明漏气，应查明原因并加以处理。2.记录仪器编号及各常数。3.进行实验操作，记录并处理实验数据（见表1-1）4.测量点静压强。（1）打开通气阀4（此时=0），记录水箱液面标高。和测压管2的液面标高H（此时。=H）。（2）关闭通气阀4及截止阀7，用打气球加压是，测记。及H 。（3）打开减压放水阀，使（要求其中一次，即HB），测记。及H。六、注意事项1. 用打气球加压、减压需缓慢，以防液体溢出及油珠吸附在管壁上。打气后务必关闭加压打气球下端的阀门，以防漏气。2. 在实验过程中，装置的气密性要求保持良好。七、问题分析1同一静止液体的测压管水头线是根什么线? 2当时，试根据记录数据确定水箱的真空区域。 3如测压管太细，对测压管液面的读数将有何影响? 4过C点作一水平面，相对管1、2、8及水箱中液体而言，这个水平面是不是等压面?哪一部分液体是同一等压面? 表1-1 流体静压强测量记录及计算表实验条件次序水箱液面测压管2液面 压力水头测压管水头11234（其中一次）123 管道局部水头损失实验 班级 学号 一、实验目的1.掌握测定管道局部水头损失系数的方法。2.将管道局部水头损失系数的实测值与理论值进行比较。3.观测管经突然扩大时旋涡区测压管水头线的变化情况和水流情况，以及其他各种边界突变情况下的测压管水头线的变化情况。二、实验原理由于边界形状的急剧改变，水流就会与边界分离出现旋涡以及水流流速分布的改组，从而消耗一部分机械能。单位重量液体的能量损失就是水头损失。边界形状的改变有水流断面的突然扩大或突然缩小、弯道及管路上安装阀门等。局部水头损失常用流速水头与与系列的乘积表示。式中：局部水头损失系数。系数是流动形状与边界形状的函数，即= f（Re，边界形状）。一般水流Re数足够大时，可认为系数不再随Re数而变化，而看作常数。管道局部水头损失目前仅有突然扩大可采用理论分析，并可得出足够精确的结果。其他情况则需要用实验方法测定值。突然扩大的局部水头损失可应用动量方程与能量方程及连续方程联合求解得到如下公式：式中，A1和v1分别为突然扩大上游管段的断面面积和平均流速；A2和v2分别为突然扩大下游管段的断面面积和平均流速。三、实验设备局部水头损失测试仪。 铭牌编号？ 四、实验步骤1、熟悉仪器，记录管道直径d1和d2。2、检查各测压管的橡皮管接头是否接紧。3、启动抽水机，打开进水阀门，使水箱充水，并保持溢流，使水位恒定。4、检查尾阀K全关时测压管的液面是否齐平，并保持溢流，使水位恒定。5、慢慢打开尾阀K，使流量在测压管量程围最大，待流动稳定后，记录测压管液面标高，用体积法测量管道流量。6、调节尾阀改变流量，重复测量5次。五、注意事项1、实验必须在水流稳定后方可进行。2、计算局部水头损失系数时，应注意选择相应流速水头。六、实验结果整理1、有关常数。小圆管直径d1=？cm，大圆管直径d2=?cm，2、记录及计算（见表一）。测次123456体积w (cm3)时间t (s)流量Q (cm3/s)流速v1 (cm/s)流速v2 (cm/s)测压管高度h1 (cm)测压管高度h2 (cm)断面1总水头H1(cm)断面2总水头H2(cm)实测的局部水头损失hj (cm)实测的局部水头损失系数理论的局部水头损失系数实测的局部水头损失系数平均值3、结论： 流量的大小对流量系数的测定影响较大，当流量较小时，沿程水头损失可以忽略。七、思考题1、试分析实测hj与理论计算hj有什么不同？原因何在，误差主要来源有哪些？2、如不忽略管段的沿程水头损失hj，所测出的值比实际的值偏大还是偏小？在使用此值是否可靠？3、在相同管径变化条件下，相应于同一流量，其突然扩大的值是否一定大于突然缩小的值？4、不同的Re数时，局部水头损失系数值是否相同？通常值是否为一常数？雷诺实验 班级 学号 一、实验目的(1)观察流体流动时的不同流动型态(2)观察层流状态下管路中流体的速度分布状态(3)熟悉雷诺准数（Re）的测定与计算(4)测定流动型态与雷诺数（Re）之间的关系及临界雷诺数二、实验原理液体在运动时，存在着两种根本不同的流动状态。当液体流速较小时，惯性力较小，粘滞力对质点起控制作用，使各流层的液体质点互不混杂，液流呈层流运动。当液体流速逐渐增大，质点惯性力也逐渐增大，粘滞力对质点的控制逐渐减弱，当流速达到一定程度时，各流层的液体形成涡体并能脱离原流层，液流质点即互相混杂，液流呈紊流运动。这种从层流到紊流的运动状态，反应了液流部结构从量变到质变的一个变化过程。液体运动的层流和紊流两种型态，首先由英国物理学家雷诺进行了定性与定量的证实，并根据研究结果，提出液流型态可用下列无量纲数来判断，液流型态开始变化时的雷诺数叫做临界雷诺数：式中: Re雷诺数，无因次数。 V流速， m/s。d管径，m。流体的运动黏度，m2/s。流速V采用体积法测量，Q=W/T， V=Q/A, 其中W为体积数，T为秒表计时，A为导管截面积。水的运动粘性系数， t为水温。经大量实验测得：当雷诺准数小于某一下临界值时，流体流动形态恒为层流；当雷诺数大于某一上临界值时，流体流动形态恒为湍流。在上临界值与下临界值之间，为不稳定的过渡区域。对于圆形导管，下临界雷诺数为2000，上临界雷诺数为4000。一般情况下，上临界雷诺数为4000时，即可形成湍流。应当指出，层流与湍流之间并非是突然的转变，而是两者之间相隔一个不稳定的过渡区域。因此，临界雷诺数测定值和流型的转变，在一定程度上受一些不稳定的其他因素影响。三、实验设备雷诺演示实验装置。铭牌编号？ ，管径 ? mm。下图是雷诺流态实验装置图。它由能保持恒定水位的水箱，试验管道及能注入有色液体的部分等组成。实验时，只要微微开启出水阀，并打开有色液体盒连接管上的小阀，色液即可流入圆管中，显示出层流或紊流状态。图7-1 自循环液体两种流态演示实验装置图1、自循环供水器；2、实验台；3、可控硅无级调速器；4、恒压水箱；5、有色水水管；6、稳水孔板；7、溢流板；8、实验管道；9、实验流量调节阀供水流量由无级调速器调控，使恒压水箱4始终保持微溢流的程度，以提高进口前水体稳定度。本恒压水箱还设有多道稳水隔板，可使稳水时间缩短到35分钟。有色水经水管5注入实验管道8，可据有色水散开与否判别流态。为防止自循环水污染，有色指示水排入单独管道。四、实验步骤1、开启电流开关向水箱充水，使水箱保持溢流。2、微微开启泄水阀及有色液体盒出水阀，使有色液体流入管中。调节泄水阀，使管中的有色液体呈一条直线，此时水流即为层流。此时用体积法测定管中过流量。3、慢慢加大泄水阀开度，观察有色液体的变化，在某一开度时，有色液体由直线变成波状形。再用体积法测定管中过流量。4、继续逐渐开大泄水阀开度，使有色液体由波状形变成微小涡体扩散到整个管，此时管中即为紊流。并用体积法测定管中过流量。5、以相反程序，即泄水阀开度从大逐渐关小，再观察管中流态的变化现象。并用体积法测定管中过流量。五、实验结果整理1、实验设备基本参考数据：实验导管径：d=？mm。2、实验数据记录及整理实验序号流量Qv温度T粘度m密度r流速u临界雷诺数Re实验现象及流型m3/soCPaskg/m3m/s1234561234567结论：