1, 5-4 奈奎斯特稳定判据,闭环控制系统的稳定性由系统特征方程根的性质唯一确定。 低阶系统：求解特征根 高阶系统：劳斯判据和根轨迹法。 奈奎斯特（Nyquist）稳定判据（简称奈氏判据）是判断系统稳定性的又一重要方法。 是将系统的开环频率特性与复变函数 位于S平面右半部的零、极点数目联系起来的一种判据。 奈氏判据是一种图解法，它依据的是系统的开环频率特性。兼有方便和实用的优点，有助于建立相对稳定性的概念。,2,一、幅角定理 幅角定理（映射定理），建立在复变函数理论基础上，是奈氏判据的依据。 设有一复变函数 （5-105） 称之为辅助函数，其中 是系统的开环传递函数.,通常可写成如下形式 （5-106）式中 是系统的开环极点，将式（5-106）代入式（5-105）得 （5-107）比较式（5107）和式（5106）可知，辅助函数 的零点 等于系统闭环传递函数的极点，即系统特征方程 的根。因此，如果辅助函数 的零点都具有负的实部，即都位于S平面的左半部，系统就是稳定的，否则系统便不稳定。,3,假设复变函数 为单值，且除了S平面上有限的奇点外，处处都为连续的正则函数,也就是说 在S平面上除奇点外处处解析， 那么，对于S平面上的每一个解析点，在 平面上必有一点（称为映射点）与之对应。 例如，当系统的开环传递函数为 则其辅助函数是 除奇点 和 外，在S平面上任取一点，如 则,（一）S平面与 平面的映射关系,4,如图537所示，在 平面上有点 与S平面上的点 对应, 就叫做 在 平面上的映射点。,5,如图538所示，如果解析点 在S平面上沿封闭曲线 （ 不经过 的奇点）按顺时针方向连续变化一周，那么辅助函数 在 平面上的映射也是一条封闭曲线 ，但其变化方向可以是顺时针的，也可以是逆时针的，这要依据辅助函数 的性质而定。,6,（二）幅角定理（映射定理） 设 在S平面上，除有限个奇点外，为单值的连续正则函数，若在S平面上任选一封闭曲线s，并使s不通过 的奇点，则S平面上的封闭曲线s 映射到F(s)平面上也是一F 曲线按逆时针方向旋转的周数N（每旋转2弧度为一周），或 F 按逆时针条封闭曲线F。当解析点s按顺时针方向沿s 变化一周时，则在 平面上， 方向包围 F(s)平面原点的次数，等于封闭曲线s内包含F(s) 的极点数P与零点数Z之差。即 N=P-Z （5108） 在图538中,在S平面上有三个极点P1、P2 、P3和三个零点Z1、Z2、Z3 。被s 曲线包围的零点有Z1、Z2两个，即Z=2，包围的极点只有P2 ，即P=1，由式（5108）得 N=P-Z=1-2=-1 说明s 映射到 F(s)平面上的封闭曲线F顺时针绕F(s)平面原点一周。 由幅角定理，我们可以确定辅助函数 被封闭曲线s 所包围的极点数P与零点数 Z的差值 P-Z。,7,的极点数等于开环传递函数 的极点数，因此当我们从 平面上确定了封闭曲线F 的旋转周数N以后，则在 S 平面上封闭曲线s 包含的零点数Z（即系统的闭环极点数）便可简单地由下式计算出来 Z=P-N （5-109） 封闭曲线s和F 的形状是无关紧要的，因为它不影响上述结论。 幅角定理的几何图形说明：设有辅助函数为 （5-110） 其零、极点在S平面上的分布如图 5-39 所示，在 S平面上作一封闭曲线s， s不通过上述零、极点，在封闭曲线s 上任取一点 , 其对应的辅助函数 的幅角应为 (5-111),8,当解析点S1沿封闭曲线s按顺时针方向旋转一周后再回到 s1 点，所有位于封闭曲线s 外面的辅助函数的零、极点指向s1 的向量转过的角度都为0，而位于封闭曲线s 内的辅助函数的零、极点指向s1 的向量都按顺时针方向转过360度（一周）。,图 5-39,F,9,图 5-39 S平面与F（s）平面的映射关系,二、基于辅助函数 的奈氏判据 为了分析反馈控制系统的稳定性，只须判断是否存在S平面右半部的闭环极点。为此，在S平面上作一条完整的封闭曲线s，使它包围S平面右半部且按顺时针环绕。如图540所示，该曲线包括S平面的整个虚轴（由 到 ）及右半平面上以原点为圆心，半径为无穷大的半圆弧组成的封闭轨迹。这一封闭无穷大半圆称作奈氏轨迹。显然，由奈氏轨迹包围的极点数P和零点数Z，就是F(s)位于S平面右半部的极点数和零点数。,图5-40 Nyquist轨迹,辅助函数 的极点等于系统的开环极点，零点等于系统的闭环极点。故若奈氏轨迹中包围的零点数Z=0，系统是稳定的，此时由s 映射到 平面上的封闭曲线F 逆时针绕 平面坐标原点的周数应为 N=P （5-114）故得应用幅角定理分析系统稳定性的判据如下：,s,若辅助函数 的解析点S沿奈氏轨迹 s 按顺时针连续环绕一周，它在 平面上的映射F 按逆时针方向环绕其原点 P周，则系统是稳定的。,三、基于开环传递函数 的奈氏判据 用辅助函数 来分析系统的稳定性仍然不大方便， 实际上， 开环传递函数与辅助函数之间的关系非常简单，即 （5-115） 即将F(S)平面的纵轴向右平移一个单位后构成的平面即为 GH平面。 F(S)平面的坐标原点是GH 平面的 点。因此， F 绕 平面原点的周数等效于 绕GH平面 点的周数。,12,基于开环传递函数 的奈氏判据： 闭环系统稳定的充分必要条件是奈氏轨迹映射在GH平面上的封闭曲线 逆时针包围 点P周，其中P为开环传递函数 在S右半平面的极点数。 当 在S平面右半部没有极点时，即P=0，闭环系统稳定的充分必要条件是 在GH平面上不包围 点。,四、基于开环频率特性 的奈氏判据（一） 与 之间的关系 前面曾经指出，频率特性是 特定情况下的传递函数。下面我们分两种情况来研究 与 之间的关系。 1、当 在S平面虚轴上（包括原点）无极点时，奈氏轨迹可分成三个部分如图542所示，（1） ，S沿负虚轴变化；（2） ，S沿正虚轴变化；（3） ，S沿以原点为圆心，半径为无穷大的右半圆弧上变化，其中 ，对应 由 的顺时针环绕。当S在S平面正虚轴上变化时， 则有,这正是系统的开环频率特性（图542中的曲线（2）.,14,当s在S平面负虚轴上变化时， ，由于正负虚轴在S平面上以实轴为对称，它们在GH平面上的映射也应对称于实轴(图543中的曲线1)。即 （5-117）,当s 过平面原点时， ，它在GH平面上的映射应为 （5-118）即S平面原点在GH平面上的映射为常数K（K为系统开环放大系数）。 当s在s 的第三部分上变化时， ，它在GH平面上的映射为 当n=m时，,奈氏轨迹的第三部分（无穷大半圆弧）在GH平面上的映射为常数K，如图543（a）所示。,当nm时， （5-121） s的第三部分在GH平面上的映射是它的坐标原点（图543（b）。,(5-120),(5-119),16,奈氏轨迹 s 在GH平面上的映射 称为奈奎斯特曲线或奈氏曲线。 当 在S平面的虚轴上（包括原点）有极点时，由于奈氏轨迹不能经过开环极点， 必须避开虚轴上的所有开环极点。图5-44表示当有开环极点为零时的奈氏轨迹，其中（1）（2） 和（3）部分的定义与图542相同.,第（4）部分的定义是：表明S沿以原点为圆心，半径为无穷小的右半圆弧上逆时针变化（ ）。这样， s 既绕过了 原点上的极点， 又包围了整个右半S平面，如果在虚轴上还有其它极点，亦可采用同样的方法，将s 绕过这些虚轴上的极点。,