第1章 电磁场的数学物理基础,1.1 电磁场物理模型的构成,电路分析：,电磁场分析：,以上电磁场与电路分析的求解过程均可归结为(1)给出与所分析的物理模型对应的基本规律性的数学描述（泛定方程）及其定解条件，即构造相应的数学模型；(2)运用相应的分析计算方法；(3)解出数学模型中的待求物理量，即得所分析问题的确定解。,1.1.1 源量,两类场源（电荷 q、电流 i ）,1.电荷 q（Charge）,e = 1.6021773310-19 C,取决于电荷分布的不同形态，定义静态分布的四种形式：,点电荷分布形式（point charge） （ 源点的位矢）,体电荷密度（volume charge density）,面电荷密度（surface charge density）,线电荷密度（line charge density）,2.电流 i（current）,定义一个与电流相关的点函数，作为产生场效应的源量，体电流密度(简称电流密度) 矢量点函数：,方向：正电荷运动的方向,大小：,1.1.2 场量,对应于电场和磁场效应的两个基本场量( 、 ),1.电场强度 （electric field intensity）,试体电荷 qt 0 (正电荷) 试体电荷几何尺寸很小(“点”特性的描述) 试体电荷电量很小，不足以影响所研究的电场分布,2.磁感应强度 （magnetic field induction）,(1)洛仑兹力,洛仑兹力,定义,方向，由 决定,(2)安培力公式,磁场强度,电位移矢量,1.1.3 媒质的电磁性能参数,反映媒质在电场作用下的极化性能介电常数 (F/m) 反映媒质在电场作用下的导电性能电导率 (1/m=S/m) 反映媒质在磁场作用下的磁化性能磁导率 (H/m) C R L,真空（自由空间）中电磁性能的特征参数,光速,1.2.1 标量场的梯度 Gradient of Scalar Field,1.2 矢量分析与场论基础,设一个标量函数 (x，y，z)，若函数 在点 P 可微，则 在点 P 沿任意方向 的方向导数为,纳布拉算子,梯度的意义：,标量场的梯度是一个矢量，是空间坐标点的函数。,梯度的大小为该点标量函数 的最大变化率，即最大方向导数。,梯度的方向为该点最大方向导数的方向。,例1.1 电位场的梯度,电位场的梯度,电位场的梯度与过该点的等位线垂直；,数值等于该点的最大方向导数；,指向电位增加的方向。,解,(1) 由梯度定义,可解出待求 P 点的梯度为,(2),显然，梯度 描述了P点处标量点函数 的最大变化率，即系最大方向导数，故 ，恒成立。,1.2.2 矢量场的通量与散度,Flux and Divergence of Vector Field,对于一个矢量场 ，通过空间某一曲面的通量为矢量场对该曲面的面积分。,通量：,根据通量的大小判断闭合面中源的性质：,(有正源),(无源),(有负源),矢量场的散度：,(1)有无电荷？ (2)在该点的电荷分布的密度 ？,将 S 向 P 点收缩，即令其所界定的体积 V0（物理无限小），而求穿过该微小表面 S 的 通量与 V 比值的极限，即,数学上的处理方法：,矢量场的散度为一标量；,该处 线是连续的,该点有发出通量线的源 （正源）,该点有汇集通量线的汇 （负源）,散度起到了检测通量源的作用；,矢量散度值与所选坐标系无关，但若以该矢量的分量表示该矢量的散度时，则数学表达式将因坐标系不同而互异。,直角坐标系下散度( )的表达式：,不失一般性，令包围 P 点的微体积 V 为一直平行六面体，如图所示。,设场量 仅为空间坐标的函数；,表达式的推导用图,散度定理,高斯定理,建立了某一空间中的场与包围该空间的边界场之间的关系。,矢量函数的面积分与体积分的相互转换。,1.2.3 矢量场的环量与旋度,Circulation and Curl of Vector Field,矢量场 沿空间有向闭合曲线的线积分。,环量：,环量的大小与闭合路径有关，它表示绕环线旋转趋势的大小。,无旋,有旋,矢量场的旋度：,(1) 电流是否通过 P 点所在的微小表面S？ (2) 在 P 点上的电流密度有多大？,旋度 是一矢量；,旋度的方向和环量积分路径循行的方向满足右螺旋定则，并和获得最大环量位置的面元的法线方向( )相一致；,矢量的旋度值与所选择的坐标系无关，但若以该矢量的分量形式来表示其旋度时，则数学表达式各异。,直角坐标系下旋度( )的表达式：,设场量 仅为空间坐标的函数；,为简便起见，围绕 P 点在 xOy 平面上作一很小的矩形积分回路，如图所示。,表达式的推导用图,同理,斯托克斯定理,建立了场域中某一区域的场与该区域边界上场量之间的关系。,矢量函数的线积分与面积分的相互转换。,1.2.4 矢量分析常用的恒等式,1.2.5 亥姆霍兹定理,若矢量场 在无界空间中处处单值，且其导数连续有界，源分布在有限区域中，则该矢量场唯一地由其散度和旋度所确定，且可被表示为一个标量函数的梯度和一个矢量函数的旋度之和，即,标量函数,矢量函数,其中,是源点( )到场点( )的距离；,积分也对源点坐标展开。,算子 是对源点坐标进行运算的；,定理的内涵：,矢量场的特性取决于该矢量场的散度和旋度特性； 给出了场量与场的散度源和旋度源之间的定量关系； 对特定的电磁场，可分类予以定义，分析各自的规律性。,分类：,(1) 无旋场( irrotational field ),例如 静电场,从而由矢量恒等式,可定义 （ 电位函数）,势量场，或位场 ( potential field ),(2) 无散场( 无源场、管量场 solenoidal field ),例如 恒定电流的磁场,(3) 一般的场,例如 时变电磁场,1.3 电磁场的数学模型麦克斯韦方程组,Mathematical Model,数学模型将物理现象的固有特征及其与周围事物相互间的关联给以数学表达的数学关系式。,宏观、大范围、大尺寸：积分形式 小范围、小尺寸：微分形式,1.3.1 麦克斯韦方程组的积分形式,1. 电场中的高斯定理,数学语言的物理意义是，通过任意闭合面 S 的电位移矢量的通量，恒等于该闭合面所限定体积 V 内自由电荷的代数和，即,面积分中被积函数 应在闭合面S（高斯面S）上取值；,高斯面上 通量为零，并不意味着面上各处 =0。,2. 磁场中的高斯定理,线（磁力线）是无头无尾的磁通连续性原理,电场的通量线（电场线）有头有尾 磁场的通量线（磁场线）无头无尾,3. 法拉第电磁感应定律,楞次定律：闭合回路中的感应电势及其所产生的感应电流总是企图阻止磁通的变化。,e 假定正方向满足右螺旋关系,(1),(1) e 的计算,磁场不随时间变化(恒定磁场)，导电回路相对于磁场有位移，即有“切割磁力线”的效应存在常称作切割电动势或发电机电动势。,感应场强,局外场强,导线回路不动，回路内磁通随时间变化，即 =(t) 常称作变压器电动势。,以上两者兼有，即导电回路运动，且 ，此时，对于感应电动势 e，应是以上两种效应的迭加。,(2) 法拉第电磁感应定律的推广,产生电场的场源有两种：电荷和变化的磁场,麦克斯韦把法拉第电磁感应定律推广到场域中任一假想闭合回路的情况（简称为数学环），提出了“涡旋电场”的假设，即只要与数学环相交链的磁通发生变化，即使没有感应电流产生，但在该回路中的任一点总有感应电场存在，因此沿该数学环将产生感应电动势。,例1.3 电子回旋加速器( 加速器)可作为法拉第电磁感应定律物理含义的实验例证。,电子回旋加速器的构造原理图,电子回旋加速器中电磁铁由正弦电流激励，在两磁极中间放置一扁平环形真空室。该加速器内运动电子的加速过程就是在该真空室内由变动的磁场所产生的感应电场来实现的。,解,设电子在真空室中运动是沿着半径为 R 的圆周轨道进行的。在正弦激磁电流由零到最大值的增长过程中( 1/4 周期)，磁场也将由零单调地增加到某一终值。在这一段时间内，圆周轨道上呈现感应电动势,当磁场对圆周轨道中心呈对称分布时，轨道上任一场点处的感应电场强度值,电子枪射入的电子e (e 0) 受到的沿圆周轨道切向的电场力,电子受到的沿圆周轨道内法向的磁场力,此时，电子即由时变磁场产生的感应电场加速，并在向心的磁场力作用下，沿逆时针方向在圆周轨道上加速环行。因切向电场力 Fe 的作用等于切线方向上动量的变化率，即,设电子射入真空室时，00，且初速度 v0 远小于末速度。在这样的初始条件下，上式积分得,向心的磁场力Fm则被离心力所平衡，即,以初始时刻分析，应有,由此可知，为保证持续加速、能量不断累积的电子始终沿着圆周轨道运动，工程设计要求轨道上各场点处的磁感应强度必须满足一定条件，即该磁感应强度值必须等于轨道所限定面上平均磁感应强度的一半。这一条件可由加强该面中心部分的磁场来实现。,当设定激磁在1/4周期的时间内，加速的电子能量可达几亿电子伏特(1eV1.6021910-19J )。这时，移出高能电子，使之去轰击一个“靶”时，即可产生 X 射线等。这一生动体现了麦克斯韦第二方程物理含义的装置，被用作核物理研究、工业探伤和治疗癌症等。,4. 全电流定律,(1) 位移电流的假设，即,电场中某点的位移电流密度（ ）等于该点电位移的时间变化率。,的量值与电位移矢量的模的变化率成正比；,的方向与所在点在dt 时间发生的 的方向一致。（注意：并非一定同于 的方向）,通过电场中的某截面的位移电流等于通过该截面的电位移通量的时间变化率。,传导电流密度（导体中）,运流电流密度（真空、惰性气体等气态中）,位移电流密度,例1.4 电容器的充放电,解,(1)充电过程,(2)稳态,(3)放电过程,例1.5 含电容器的正弦交流电路中的电流连续性。,解,(2) 全电流定律,Ic传导电流，conduction currentIv运流电流，convection currentID位移电流，displacement current,在Maxwell关于涡旋电场和位移电流假设的历史性贡献，揭示了电场和磁场之间既对称又统一的内在联系 存在变化电场的空间必存在变化的磁场，而存在变化磁场的空间也必存在变化的电场。 这就是说，时变电场和时变磁场，永远是相互依存又相互制约，组成一个统一的电磁场。,1.3.2 麦克斯韦方程组的微分形式,由场的旋度特性出发，可知电场的旋度源与时变磁场 相关；磁场的旋度源与时变电场 相关从点的尺寸上，描述了时变电场和时变磁场相互依存又相互制约，构成统一电磁场的物理本质；,由场的散度特性出发，可知电场为有源场；磁场为无源场。,相对论奠基人爱因斯坦(A. Einstein，1879 1955)在他所著的“物理学演变”一书中关于麦克斯韦方程的一段评述：“这个方程的提出是牛顿时代以来物理学上的一个重要事件，它是关于场的定量数学描述，方程所包含的意义比我们指出的要丰富得多。在简单的形式下隐藏着深奥的内容，这些内容只有仔细的研究才能显示出来，方程是表示场的结构的定律。它不像牛顿定律那样，把此处发生的事件与彼处的条件联系起来，而是把此处的现在的场只与最邻近的刚过去的场发生联系。假使我们已知此处的现在所发生的事件，籍助这些方程便可预测在空间稍为远一些，在时间上稍为迟一些所发生的事件。”,