8-2 动生、感生电动势法拉第电磁感应定律告诉我们：当穿过闭合回路中的磁通量发生变化时，回路中就会产生感应电动势。穿过闭合回路中的磁通量变化主要有下述不同方式：8-2 动生、感生电动势8-2 动生、感生电动势电动势+-I闭合电路的总电动势 : 非静电的电场强度.1）稳恒磁场中的导体运动2）导体不动，磁场变化动生电动势感生电动势引起磁通量变化的原因一 动生电动势8-2 动生、感生电动势: 非静电的电场强度.8-2 动生、感生电动势AB （一） 动生电动势的成因分析：8-2 动生、感生电动势 ABff+8-2 动生、感生电动势 AB+金属导轨连接AB两端，导轨中形成沿ACB方向 的电场；导轨中的自由电子在电场力作用下沿着BCA方 向定向运动，形成沿着ACB方向的电流。8-2 动生、感生电动势 AB+ f电子运动到A端，两端累计的电荷减少，电场减弱；向下的洛仑兹力大于向上的电场力，在洛仑兹力的作 用下，电子将克服电场力继续从A端回到B端，从而保 证两端有稳定的电荷分布（电势差）。8-2 动生、感生电动势运动导体棒AB作为电源，A端相当于电源的正 极，B端相当于负极，不断地将电子从电源A端通过 电源内部搬运到电源B端； AB洛仑兹力就是此电源的非静电力，即动生电动 势中的非静电力。8-2 动生、感生电动势设杆长为 （二） 动生电动势的表达式非静电场洛伦兹力动生电动势的非静电力+ + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + OP- -+8-2 动生、感生电动势 讨 论（1）洛仑兹力是否做功？ AB对电子做正功！8-2 动生、感生电动势 AB对电子做负功！8-2 动生、感生电动势 AB总洛仑兹力与总速度垂直，不做功！8-2 动生、感生电动势 AB（2）回路中的电能从何而来？外力克服安培力所做的功转化为回路中的电能！8-2 动生、感生电动势（3）动生电动势与切割磁场线讨 论为导线AB在dt时间间隔内扫过面积的磁通量对非闭合回 路而言，法 拉第电磁感 应定律同样 适用。8-2 动生、感生电动势例1 已知:求:+ + + +L均匀磁场 平动解：8-2 动生、感生电动势均匀磁场 转动例2 如图，长为L的铜棒在磁感应强度为的均匀磁场中，以角速度绕O轴转动。求：棒中感应电动势的大小 和方向。8-2 动生、感生电动势 解：方法一取微元 符号表明方向为8-2 动生、感生电动势 方法二作辅助线，形成闭合回路OACO符号表示方向沿AOCAOC、CA段没有动生电动势问 题把铜棒换成金属圆盘， 中心和边缘之间的电动势是多少？8-2 动生、感生电动势+ + + +L典型结论特例+ + + + + + + + +8-2 动生、感生电动势例3 有一半圆形金属导线在匀强磁场中作切割磁力线运动。已知：求：动生电动势。+ + + + + +R作辅助线，形成闭合回路方向：解：方法一8-2 动生、感生电动势+解：方法二+ + + + +R方向：8-2 动生、感生电动势二、感生电动势和感生电场1、感生电动势由于磁场发生变化而激发的电动势电 磁 感 应非静电力 洛仑兹力感生电动势动生电动势非静电力?8-2 动生、感生电动势变化的磁场在其周围空间会激发一种涡旋状 的电场，称为涡旋电场或感生电场。记作 或感生电动势非静电力感生电场力由电动势的定义2、 麦克斯韦假设：8-2 动生、感生电动势结合法拉第电磁感应定律由电动势的定义8-2 动生、感生电动势讨论 2） S 是以 L 为边界的任一曲面。的法线方向应选得与曲线 L的积分方向成右手螺旋关系1） 此式反映变化磁场和感生电场的相互关系， 即感生电场是由变化的磁场产生的。 8-2 动生、感生电动势与构成左旋关系。4）是曲面上的任一面元上磁感应强度的变化率不是积分回路线元上的磁感应强度的变化率3） 8-2 动生、感生电动势 5）感生电场电力线 很高的 对称性!8-2 动生、感生电动势由静止电荷产生由变化磁场产生线是“有头有尾”的，是一组闭合曲线起于正电荷而终于负电荷线是“无头无尾”的感生电场（涡旋电场）静电场（库仑场）具有电能、对电荷有作用力具有