班级：JS001105学号：2011300092姓名：程云鹤注西北工业大学/空气动力学/前六章的简单总结第一章空气动力学中的基本变量有：压强，是作用在单位面积上的正压力，该力是由于气体 一.（dF 一 - 分子在单位时间内对面发生冲击（或穿过该面）而发生的动量变化，p = lim - ,dA 0V办）_ dm . 八 _密度，定义为单位体积内的质量，密度具有点属性，P=lim ,dv 0温度，反应 dv平均分子动能，在高速空气动力学中有重要作用。速度，流动速度是指当一个非常小的流一dv体微元通过空间某任意一点的速度。粘性系数，匚=日-dy空气动力及力矩的来源有两个：物体表面的压力分布物体表面的剪应力分布。气 动力的描述有两种坐标系：风轴系和体轴系。力矩与所选的点有关系，抬头为正，低头为负。气动力系数是比空气动力及力矩更基本且反映本质的无量纲系数，在三维中的力系数与- LL二维中有差别，如：升力系数匕=$ （3D），匕=二（2D）88压力中心，作用翼剖面上的空气动力，可简化为作用于弦上某参考点的升力L,阻力D 或法向力N，轴向力A及绕该点的力矩M。如果绕参考点的力矩为零，则该点称为压力中 心，显然压力中心就是总空气动力的作用点。在等式中，等号左边和等号右边各项的的量纲应相同，某些物理变量可以用一些基本量 （组合）来表达，据此有了量纲分析法。在教材上，通过量纲分析法引出了雷诺数Re和马 赫数M，这两个参数被称作相似参数。自由来流的马赫数Re= P8,c/七=惯性力/黏性力， 马赫数M=V。/。8,马赫数可以度量压缩性，飞行器飞行的速度越大，M就越大，飞行器 前面的空气就压缩的越厉害，因此M可以作为判断空气受到压缩程度的指标。判断流动动力学相似的标准是：物体的几何外形相似相似参数相同，即马赫数和 雷诺数。流动类型：当分子对物体表面的碰撞很频繁以致于物体不能分辨出单个分子碰撞，这时， 对物体表面而言流体是连续介质，这样的流动成为连续流动。如果流动中没有摩擦、热传导 或者扩散，那么这样的流动被称为无黏流动。密度是常数的流动称作不可压缩流动，密度变化的流动是可压缩流动。马赫数区域：如果流动中任意一点的马赫数都小于1,那么流动是亚音速的。既有M1的区域成为跨音速区域。如果流场中任意一点的马赫数都大于1，该流动 是超音速的。当M 8足够大，以至于黏性相互作用和/或者化学反应在流动中占首要地位， 这样的流动称为高超声速流动。大部分空气动力流动的理论分析都把远离物体的区域作为无黏流动来考虑，只将紧挨着 物体表面的包含耗散效应的薄层区域作为黏性流动来考虑。紧挨物体的薄层黏性区域叫做边 界层。第二章空气力系数在确定飞机性能和设计时是非常重要的工程指标。设计的目的是在获得必需 的升力的同时产生尽可能小的阻力。数量场的梯度，p的梯度方定义为这样的一个矢量： 它的量值就是p在这个给定点单位空间长度上的变化率的最大值 它的方向就是p在这个给定点最大变化率的最方向。在笛卡尔坐标系中p=p(x,y,z),则Vp =矢量场的散度，固定质量的流体微元的单位体积的体积时间变化率等于速度矢量的散 度，用VV表示。在笛卡尔坐标系中V=V(x,y,z)=叮+ Vyj + Vk，则有散度VV工+也+竺 dxdy dz矢量场的旋度，是速度矢量V的旋度的一半，V的旋度表示为Vx V，在笛卡尔坐标系中 V=V(x,y,z)=V + Vyj + Vk，则有Vx V =iddxVxj ddyVykd(dV dV ) (dV dV / dV dV )=i z y + j x z + k y xdz1 dydz Jv dzdx ) dxdy JVz线积分，面积分和体积分之间的关系可应用于计算中(斯托克斯定理，散度定理和梯度 定理)，斯托克斯定理如下J A - ds = jj（Vx A）. dscs描述流体的模型有：有限控制体模型无限小流体模型分子模型1 D（dV）速度散度的数学描述及物理含义：V-V 二，该式表明速度矢量的散度在物dV Dt理上代表了一个运动的流体微元单位体积的体积时间变化率。流动的基本控制方程： 连续方程，把质量守恒的物理原理应用到固定于空间的有限体积控制体的最终结果。 它是流体力学的最基本方程之一。 动量方程，在流场中，流体除了要满足质量守恒之外，还要满足动量守恒。也就是说 流体的动量随时间的变化率与流体所受的体积力和表面力的和是相等的。把这个相等关系用 数学关系式表示，即是动量方程。 能量守恒，能量守恒的数学表示形式就是能量方程。实质导数，Dp/Dt是表示当一个流体微元运动通过点1时它的密度的瞬时时间变化率 的符号。按定义，这个符号叫做实质导数（或物质导数，随体导数），实质导数等于当地导 数加上迁移导数。迹线，当微元A从点1开始向下游运动时，它的运动路径定义为微元的迹线。流线， 是这样的一种曲线，其上任意一点的切向皆为这一点的速度方向。染色线是指在一段时间内一些流体微元通过相同一点所连接起来的线。1流体微元（团）的旋转角速度为=3dw dv.言河(du d).Ij + ydz dx)速度矢量的旋度（涡量）为& =Vx V变形（应变率）为exydv du=+ ，dx dyddv = + ，yz dy dzdu =+女 dzddx流体旋度的总效应是以速度环量r来体现的:r = -J V - dsc流函数为（x, y） = c，流函数的存在是根据二维不可压缩流动的连续方程得来的，而连续方程总是成立的，所以凡是二维不可压缩流动，流函数必定存在。速度势V=V。，对于一个标量函数。，流动的速度可由。的梯度给出。我们称4为速 度势。第三章,1T 1 _伯努利方程为p + pV2 = p + pv2 i 2i2221p + pV2 = const, along a streamline.1、p + pV2 = const, through the flow （对于无旋流）Ap p压强系数为，对于不可压缩流动，Cp可以只用速度来表示，8.Cp=i- -无旋不可压缩流动的控制方程(拉普拉斯方程)：V2 = 0四种基本流动：均匀流：有一来流速度大小为V8的均匀流动，其速度方向与x轴同 向，此均匀流动满足Vx V = 0 V = 0的关系，所以均匀流动可以看成是无旋不可压缩 流动。源流：a.源流是一种不可压缩流动，即V-V = 0。但源点除外，因为此点位奇点。 B.源流动在任意点处(除源点)都是无旋的。偶极子流动：在一个源汇对的的演变中，l 趋与0，产生偶极子流动。涡流：所有的流线都是关于一个点的同心圆，此外，任意给定 的圆形流线上的速度是恒定的，速度的大小与到圆心的距离成反比，这样的流动称为涡流。几种基本流动叠加合成的典型流动：均匀流与点源和点汇的叠加，绕圆柱的无升力流动 (均匀流与偶极子的叠加)，绕圆柱的有升力流动。库塔-茹科夫斯基定理，L = PaVJ，其中二 ? - ds第四章对机翼的气动分析可以分为两部分：对机翼剖面(即翼型)的研究；和对翼型气动特性 的修正以应用于完整的有限翼展机翼。在翼型描述中的几个术语有：中弧线(mean camber line)，前缘(leading edge)，后缘 (trailing edge)，弦线(chord line)，弯度(camber)，厚度(thickness)，弦长(chord length)0 中弧线上的所有点位于上下表面的中点，即在中弧线各点沿垂直方向测量距离时，各点与上 下表面间的距离相等。中弧线头部和尾部的点分别称为前缘和后缘。连接翼型前缘点和后缘 点的直线叫弦线，前缘点到后缘点的直线距离记为翼型的弦长c,弯度是指沿着垂直于弦线方 向测量的弯度线到弦线的最大距离。厚度是指垂直于弦线方向上下表面间的最大距离。翼型参数。c为翼型升力系数；升力为0时对应的迎角叫零升力迎角，记为a L_0；阻力和分离导致的压差阻力（又叫做形状阻力），两者之和即为翼型的型阻系数c ;在翼型上存 d在着一个特殊的位置点，对该点的力矩大小不随迎角的变化而变化，这个点称为气动中心。对库塔条件的说明和总结：对于给定形状且给定迎角的翼型，绕翼型的环量大小恰好 使得流体光滑流过后缘点。如果翼型后缘夹角为有限大小，则后缘点位驻点如果翼型后 缘夹角为0，则沿上下表面流过翼型后缘的速度为相等的有限值。开尔文环量定理：D= 0它表明由相同流体微团所形成的封闭曲线上的环量对时间的 Dt变化率为0薄翼型的薄翼理论，翼型用布置在弯度线上的涡面模拟。对称翼型的气动特性：翼型 的升力系数与几何迎角成正比，且几何迎角为0时，升力系数也为0翼型的升力线斜率为 2兀翼型的压力中心和气动中心都在1/4弦线处。5.0 x厂 1.328C表面摩擦阻力的估计：层流流动5-pRexfVRec圭而麻垸KPI -h血4砰工 档沽沽部入_ 0.37x八 0.074表面摩擦阻力的估计：湍流流动5Rei/5cfRei/5尤c转振：由前缘开始的流动总是层流。接着在前缘点下游某点处，层流边界层开始失稳， 并且流动中开始触发小的湍流，经过一段叫做转振区的区域后，边界层变成完全的湍流。临 界雷诺数=P 8 8 crP8流经翼型的真实流动中存在前缘失速和后缘失速。升阻比L/D是衡量翼型气动效率的一 个标尺，最大升力系数匕皿。为了提高最大升力系数，可以采用高升力装置，如襟翼和前 缘缝翼。另外，厚度也是影响最大升力系数的关键。第五章实际作用在亚声速机翼上的总阻力是由诱导阻力D .，表面摩擦阻力Df及流动分离产生 的压差阻力D构成的。由黏性引起的阻力又称为型阻。型阻系数定义为c = Df + Dppd q S诱导阻力系数为C =乌Di q S机翼的翼梢旋涡会在机翼周围产生一个小的向下的诱导速度。这一由尾旋涡诱导出一个 很小的向下的速度分量，称之为下洗速度，用3表示由于下洗的存在，以及下洗使得相对来流向下偏转的效应，对当地翼型剖面具有以下两 个重要的影响：当地翼型剖面真正感受到的迎角是翼型弦线与当地相对来流之间的夹角 af，定义七为有效迎角。af=a-ai各翼型剖面的当地升力方向与当地相对来流方 向垂直，即升力方向在与来流垂直向上的基础上又向后偏转了一个a,角。所以当地升力矢 量在来流方向上会产生一个分量，这个分量叫做诱导阻力。普朗特升力线理论的基本方程为a（,）=（*）+a（y）+ 二jW2 （亦/内知0 n V c（y ） L=0 % 折 y _b/2 y - y8080椭圆升力分布：环量随展向距离呈椭圆关系变化。因此这种环量分布称为椭圆环量分布。第六章本章为三维不可压流，与二维流动进行对比便于理解。人X三维点源vrr2。=nr三维偶极子。=-竺24TT r 23.绕球的流动% = 2 V8sin 0球面上的最大速度要比圆柱上的小。这是三维泄流效应的一个例子。三维泄流效应是所 有的三维流动中存在的普遍现象。学习总结在本学期，对空气动力学的前六章进行了学习。通过学习，对