实验六 微波基本参数的测量实验目的1了解微波传输线的传输特性； 2熟悉波导测量线的使用； 3学会驻波、衰减、波长、波导波长等基本参数的测量。实验原理由于微波的工作频率很高（300MHz-300GHz），用普通导线已无法克服传输微波时引 起的辐射与趋附效应，所以微波有其专用的传输线，常见的微波传输线有同轴线、波导 微带线；其中尤以波导传输线最为常见它是矩形或圆形的金属管，管的两端装有法兰盘 以便于互相连接。波导具有传输功率大，衰减小的优点。微波在波导中以电磁波的形式 向前传输。一、矩形波导的电磁波微波能量的传输是应用波导，它是无内导体的空心金属管。通常其横截面形状为圆 形和矩形。金属管实质上起屏蔽作用。强迫微波在波导内沿轴向前进，向负载传输电磁 能量。由电磁场的基本特性可知，电力线与磁力线永远交链，并且在导体表面上磁力线 总是与导体表面平行，而电力线必与导体表面垂直。因此，在无限长波导内满足条件的 可能传输微波只有两种形式：一类电磁场波型是沿传播方向（ Z 方向）无电场分量，即 EZ = 0,电场只存在波导的横截面上，称横电波，也称为TE波；另一类则是沿传播方向 无磁场分量，即EZ = 0,磁力线在截面上闭合，称横磁波，也称TM波。TE波或TM波 在波导中的形成（称为激励）和微波的激励方法及频率都有关系。我们以实际应用上最 重要的矩形波导内的TE波为例说明之。今在矩形波导的宽边中央开一小孔并插进一电偶极子（或探针），它通常是微波振荡 器向波导传递能量的同轴线内导体的延续部分。显然探针相当于一个小天线，它能向四 周辐射电磁波，由于波导管壁对微波的反射作用，在波导内便形成杂乱的波形，若其中 存在这样的一个平面波，它从某一方向入射到波导的窄壁，并在两窄壁上往复反射，形 “之”字形沿 Z 轴前进，如果波导的尺寸和入射方向恰当，正好使入射波和反射波的合 成波在金属表面处形成电场的波节，而在波导的宽边中央形成电场驻波的波腹，正好满 足电磁场的边界条件，这样的合成波就是TE波，它可在这个波导中激励和传输。由于在 波导宽边上电场强度只有一个最大值，而在窄边上电场强度无极大值，表明电场强度沿 波导窄边无变化。写作TE1O,第一个脚注表示沿波导宽边电场的最大值个数，第二个脚 注表示沿波导窄边的最大值个数。已知的波导可能传输多种具有不同电磁场分布的波形 （常称为模式），其中场结构最简单的模式就是TE1O波（称最低度模式）。每种模式有一 个最低的允许频率称之为临界频率，对应的最大波长称为截止波长。当振荡频率低于临 界频率时，其电磁场在波导中将随着离开激励偶极子的距离沿传播方向成指数地迅速衰 减。该模式就不能在这给定的波导中激励和传输了。图1表示TE1O波电场分布图，图2、图3则表示TE10波磁场及其在波导中电场结构总图。其中九是微波能量沿波导轴向传播 10g的波长，称为波导波长。要注意九不同于单一电磁波在自由空间传播的波长九，因为九gg横截面llllllllllllllh纵截面顶视图图1 TE 10 波电场结构图图2 TE 10波磁场结构图实质上表示合成电波（TE0）在波导内传输时的两相邻波峰或波谷之间的距离。理论上 可导出(1)可以看出波导波长总大于九，并且微波在宽边为a的波导中传播，其截止波长为2a。 随着时间的变化，TE10波的电磁场分布图以一定的速度沿波导轴移动，能量呈行波状态 传输出去。描述此电磁波的电场和磁场传播的表达式为：E = E e j( t-pz)0(2)H = H e j（et-pz）（3）0式中E0、H0分别是所传播的微波电场强度和磁场强度 的模，是微波振荡的角频率，z是传播距离，P称位相 系数，是行波的位相沿传输距离变化快慢的物理量，有：传播方向/ / / 2兀卩=一九g(4)图3 TE 10波电磁场结构总图二、微波传输中有关的物理量1.特性波阻抗z0：波导作为高频传输线的一种，可以对比的用“波阻抗”来描述其 特征。定义z0是行波通过波导中z处时的电场与磁场之比：E E e j(t-pz)Z 0_0 H H e j 伽-pz)0E-j-o0Z0的量纲与阻抗的量纲相同。可以设想波导管横向电场为等效电压，横向磁场为等效电 流，亦即把电场作为电压来看，磁场作为电流来看。这样电磁波在波导中的传播以及反 射、驻波等都可用电压、电流，阻抗的概念去分析。2.反射系数p：波导终端接入负载后，由于负载性质的不同，电磁波将在终端产生 不同的反射。定义反射波与入射波的比为反射系数，用3来表示。如果入射波电压和电流 分别表示为：V + = V+e j (rat-Pz+9+) 0I + = I+ej (rat-Pz+9+) 0反射波电压和电流分别表示为：(6)则：V - = V-ej (rat+Pz+9-)0I - = -I -e j(rat+pz+9- )0(7)Vp = V+I-=p ej9 I + o(8)V-其中p0 = v为反射系数的模， 09 = Ap + 2pz表示z处的反射波与入射波 的相角差。（8）式表示波导轴上各处的反射 系教是不同的。我们所感兴趣的是终端负 载处的情况。如果终端为金属板（即短路）， 必然产生全反射，在终端处反射电压波与 入射电压波振幅相同，并且位相相反，形 成电压波节，则此时反射系数P = -1。zzz终端负载 短路金属板终端敞口全匹配负载阻抗Z图4 不同负载时的电压驻波图形3.电压驻波比S：由于微波入射到负 载上会产生反射，所以波导中轴上每一点 的电压 （或电流）都是入射波与反射波 合成的结果，因此形成电压驻波，沿波导 轴向测量时会出现电压值有大、小的变化。由于负载性质不同，反射系数则不同，因而出现的电压驻波图形也就不同。图4 表示不 同负载时的电压驻波图形。图中两极小值之间的距离即为半波导波长。对已知负载：VJ=V+ V0-lVJ血-灯定义电压驻波上的极大值对极小值的比为电压驻波比S。则:V+0+V -0V+0V -0(9)由(9)式可得:(10)S - 1P =H0 S +1(10)式告诉我们。只要微波在波导内建立了驻波，便可通过容易测量的电压极大值 与极小值来计算反射系数的模。三、微波源本实验所用微波源是以体效应二极管为振荡器件，下面对体效应二极管做一简单介 绍。体效应二极管，一个均匀参杂的 n 型 GaAs 单晶样品的两端，分别制作一个欧姆接 触，就形成了一个体效应二极管(实际上它是一个无p-n结的二极管)，逐步升高加在二 极管两端的电压，当平均电场达到3X103V/cm以上时，此半导体会产生电流振荡，振荡 频率在微波频段，其频率决定于此样品的长度，既取决于电子的渡越时间。将此体效应 二极管(也叫耿Gun二极管)置于微波电路中，既可得到微波输出，体效应二极管结构 简单，使用方便，对电源要求不高，也有一定的频率调谐范围。微波源的输出功率一般 在几十毫瓦量级。效率也较低，一般在10%以下。实验内容实验装置如图 5:1观察不同负载对微波传输的影响。接通速调管电源，选定UR及U,使在波导上输出一定功率的微波。在波导终端处 分别装接短路金属板、全匹配负载及膜片负载，以及在终端敞口状态下，观察微波在波导内形成全驻波、行波和部分驻波的情形，参看图 4，并利用测量线测定不同负载时的电 压驻波图形。注意在调试过程中，适当调节可变衰减器，以保证在实验过程中检波电流 始终不超过电表量程。信号源隔离器波长计T衰减器F测量线T终端图5 实验装置方框图2波导波长的测定。 在波导终端装接短路金属板，由测量线可测定全驻波图形，显然两极小值或两极大 值之间距离即为半波导波长九/2。但由于在极大值或极小值时读数误差较大，所以通常 g测九用等斜率法。具体方法就是在驻波图形上选一个斜率较大的电流示数值I (设Ig max =100yA，贝lI可选60yA左右)，移动探针，测出同相位的I值所对应的位置人，L2， L ，如图6所示，则n+1nY L - Li+1i(11)由(11)式即可求出九g值。3微波频率的测定。 有正常指示，当波长计调到谐振时，终端指示便显示一个尖锐的凹陷（微安计指示数减 小），记下此时波长计刻度值，查找校正曲线，便可得到被测微波频率。利用谐振腔波长计可直接测定微波频率。z图6等钭率法测定波导波长图7 波导线上各点的电场分布另外，利用公式（9）以及f = C /九，将测得的九代入也可算出频率f。在三公分微波系 g 统中，2a = 45。72mm。用两种方法测定频率。4驻波比和反射系数模的测定 晶体检波电流与微波电压之间并非简单的线性关系。而晶体二极管两端的电压正比 于探针所在位置的电场强度，为了测定驻波比，必须测出晶体的检波特性曲线。由终端短路时驻波图形可看出，在波导线上各点的电场分布为正弦形式，见图7，以 节点为原点则可表示为：E = E sin L 2 兀其中 AL = L - Lm 九0g因此微波的相对强度可由下式计算：E . AL 2(12)=sin 2 兀E九mgE只要测出L处的电压，作U厂图，即可得到晶体检波特性曲线。Em在波导终端接待测负载,此时在波导上建立一定的驻波图形，用选频放大器测出Umax及U .的数值，利用晶体检波特性曲线查出相应的微波相对强度，代入式（9）中即可算出 min电压驻波比S （因E与V成正比）。将S代入式（10）中即可求出反射系数模p0。思考题1波导测量线在波导宽边的中央开了一条很长的窄槽，此槽对波导内的电磁波有何影响？如果改在波导其它部位（包括窄边）开槽，将会引起什么结果？2设计一种测量介质衰减的测试电路。3试分析两种频率测量结果的误差。王义杰）