干摩擦的非线性动力学Franz-Josef Elmer瑞士巴塞尔，巴塞尔大学，物理学院 CH-40561996年11月5日收到来稿，1997年5月21日决定发表摘要 研究一个有牵引力的弹簧木块系统以一个恒定的速度在一个表面上运动所受到的干摩擦动力学。一个很普遍且符合摩擦学现象规律的动力学推理正在研究中（此规律为：静止时受静摩擦力影响，运动速度受动摩擦力影响）。共有三种可能发生的运动:粘滑运动、连续滑动、以及无粘性的振动。现在将要阐述地方以及全球的一些令人瞩目的人所提出的分歧观点以及他们的观点极其相似的不稳定观点。库仑关于干摩擦的l定律被应用了200多年。他规定摩擦力等于由物体本身材料所决定的摩擦系数与正压力的乘积。静摩擦系数（静摩擦力是使物体由静止开始滑动的力）通常等于或大于动摩擦系数（动摩擦力是使物体以一个恒速度运动的力）。一个机械系统受到的干摩擦力是非线性的，因为库仑定律把动摩擦力和静摩擦力区分开了。如果动摩擦系数小于静摩擦系数，在一个滑动并且粘住和滑动转化十分规则就如l所说的表面上，粘滑运动就会发生。这种急变的运动发生在日常生活中的每一天，例如开关门和拉小提琴。即使库仑定律是很简单并且很容易确定的（工程上一些计算都依据这些公式），它关于静摩擦产生的原因要求并不严格，因为静摩擦只是一个过程，它的作用不会涉及到平衡。因此不必为库仑定律经常应用于实验这个事实背离而让我们感到惊讶。典型的背离例子是下面所列出的：（i）静摩擦力是变化的而且是随着静止时间的延续而逐渐增加的2，3，即两个相接触的滑行表面而没有发生相对运动。（ii）动摩擦力决定于滑动速度；对于一个很大的速度，它可以近似地看作是线性地增加，这个速度就像是在粘性摩擦力场那样。在达到很大速度之前，摩擦力首先减小，直到减小到最小值，然后再继续增大3，4。在有润滑油的临界条件下（即是在滑动的表面有极少的起润滑作用的单分子层存在）摩擦力将以一个很小的速度再次减小（见图1）5，6。动摩擦系数作为影响滑动速度的因素，至少有一个极值。动摩擦力可能大于静摩擦力，但是在物体将要滑动的瞬间，动摩擦力始终是小于或等于静摩擦力的。本文的目的是针对非线性动力学中在某一个程度上狭隘的诸如上面提到的干摩擦定律提出一个自由的论点。本文将抛开在著作1,3,4,6-9中已提出的明确的定律。关于摩擦力的现象学的定律只是在肉眼所见的程度内，这就意味着用显微镜可见的精微的程度将远远超过肉眼可见的程度。在本文的结束语中将要给出一个为什么这种假设总不是有效的简单论点。要去揭示这种宏观现象的无根据性，因此去了解这种时空分离的假设下的完整的动力学知识是很重要的。图1 (a)图为典型的速度影响的动摩擦定律的示意性草图(b)图为有润滑油的临界条件下的系统 图2 干摩擦谐波振荡器对于不同的干摩擦定律有两个很重要的众所周知地前提。（i）摩擦系数只能在仪器内部测量（比如表面力测量仪10或摩擦力显微镜11）。下面我们将会发现系统的运动状态主要受摩擦力和仪器影响。例如粘滑运动状态就比变化速度作用下的状态难于直接得出动摩擦系数。因此，测量仪器的影响是不能忽略掉的。（ii）在粒状材料中干摩擦也是一个重要的物理量12。一些相互作用的双尺是否合力作用的展开话题将久远地影响库仑动力学定律的修改。 在两个滑动表面的机械环境下（比如仪器）肉眼可见的自由程度很大。最重要的一个是侧面的。这里仅讨论在单一程度范围内描述的具体系统。图2明确地说明了仪器的构成。谐波振荡器是这样组成的：一个木块（质量为M）由一个弹簧（倔强系数为k）与一个固定施力系统连接（见图2）。木块与一个以恒定速度v0滑动的表面接触。木块和滑动表面之间的交互作用是静止时的静摩擦力和运动时的动摩擦力FK(v)的合力。在列写运动状态方程时，我们必须区分木块是处于粘住状态还是滑动状态。如果它处于粘住状态，它的位移x将随时间线性地增加，直到弹簧的弹力大于静摩擦力。因此 (1a)当时木块在前一次滑动后再一次回到原状态。如果木块滑动，运动方程为 （1b）如果 ，sign(x)表示x的坐标。我们的研究将以库仑定律关于持续静和动摩擦的研究为基础。当时，系统的状态就像一个干燥的谐波振荡器在平衡位置附近以这么大的位移振荡。因而，有很多解决振动的方法。在下面我们将要看到一些在速度影响下的动摩擦情况下依然存在的方法。木块的平衡位置在,它被称为连续变化状态。每一个具有能够使振动的最大速度大于v0的初始状态都将导致在一个有限时间内实现粘滑状态的转变。而滑动状态是不受初始状态影响的，将以开始运动。然而，粘滑系统定义了一个具有说服力的相位周期变化的规律。这和系统的状态像干燥的谐波振荡器的系统状态并不是矛盾的。原因是：如果它在相位空间采样，相位的变化范围已被约定在了一条直线上如(la)式所示。粘滑状态要求动摩擦力必须小于静摩擦力。通常粘住状态时间远远大于滑动状态时间。粘滑状态的最大振幅（即）函数是一个关于v0的不规律变化的函数，其中v0是由决定的，而且初始状态。这个表达式对于一个速度影响的动摩擦同样适用。 未经修改的库仑定律致使以任何一个滑动速度v0的持续变化状态与粘滑状态是同时存在的。在一个速度影响的动摩擦系统的一般范围内，这种双稳态都将存在，但是速度v0要有一个严格的限制范围。特别是当在粘-滑运动状态出现临界速度时。比如日常的一个现象：快速地开关门就可以消除它的吱吱的声音。我们为了更定量地去解决线性运动的FK关于v的状态方程 。 方程（lb）将变形为能够容易解决的不干燥谐波振荡器的方程。用一个具有权威性的持续变化状态代替摆动变化的解决办法。如果轨迹,t0时不再粘住，粘滑状态将会消失。临界速度由两个方程得出。这样将推出两个关于和非线性数学方程。当时，可以近似认为 （2）临界速度在粘滑状态的性质探讨中是很重要的一个物理量，因为从它的测量方法中我们可以间接地知道有关机械装置的干摩擦的知识（见论点6）。接下来讨论变化状态的，正如图1的例子一样。假设静摩擦力始终是存在的。为任何值时连续滑动状态都是存在的，但它仅仅在时是稳定的。在达到一个极值时这种稳定状态改变并且Hopf 分歧出现。在接近极值并与连续滑动状态有很小的背离时， （3）由振幅决定（标准形式）13 （4）如果关于动摩擦的极值的第三种说法是绝对的，而 分歧是超临界的，另外如上面所提到的众所周知的观点，另一种观点产生了。这里称为摆动滑动状态。它是一个最大的速度总是小于v0的这个有限的循环周期。这样木块决不会粘住。它的频率由左手边(1b)的谐波振荡器粗略地给出。动摩擦的第二种说法对于非线性频率去谐是有效的。值得一提的是粘滑振荡器的频率通常是远远小于摆动变化状态的。这种摆动状态与雷利的周期方程十分相似，事实上，雷利方程是（1b）方程的一个特例。因为动摩擦，几种稳定和不稳定周期循环可能存在。通过改变v0，产生和消除相互作用来承受分歧点。 应该强调一点由（4）描述的Hopf的分歧观点和Heslot et al 3评述的Hopf的分歧观点是没有关系的 。后者的评述在一次政体（称为爬行的政体）上提出，（1a）是不适用的（同下面关于干摩擦定律有效性一致）。 一个摆动变化状态只有在它的最大速度小于由粘性状态（1a）决定的滑动速度v0时才存在。摆动变化状态和粘住状态是怎么样相互作用影响粘滑运动？为了回答这个问题，我们相反地计算点的轨迹与(lb)一致。三种具有说服力的不同的轨迹是可能存在的。（1） 利用相反轨道法采样粘住状态。他们一起定义了一个有界限的导致非线性轨道的初始状态的装置。这套装置的界限专门称为粘滑状态边界；它是一个不可能存在的轨道，但是它把粘滑振动和非粘滑状态这两个难以分开的状态区分开了。（2） 相反轨道法向内部盘旋接近于一个非稳定状态或非连续滑动状态。此外所有的初始状态除这些抵制状态外都有一个固定的粘滑周期。（3） 这种相反轨道法向外盘旋趋向于无穷，粘滑状态是不会发生的。两种局部分歧是由可能存在的：如果相反轨迹改变了从第一种情况到第三种情况的固定粘滑循环，使粘滑界限消失。从第一种情况到底二种情况的这种粘滑界限也被非稳定连续状态或摆动滑动状态或是它以消失变为稳定连续状态或摆动滑动状态。从第二种情况到第三种情况的转变是不可能发生的。见图3，对于的一个特殊值，将有两种分歧观点产生。第一个是在v00.059,0.082,0.966。第二个是在v00.162,0.785。这个例子说明了不断增加v0,粘滑运动可能消失也可能再产生。此外著名的双稳态的粘滑运动和连续滑动3，连续滑动状态，几种摆动滑动状态，和粘滑振荡器的稳定性都是有可能的（见图3）。最后所有的观点都认为除了连续滑动状态，非常大的滑动速度将会消失因为动摩擦力将要充分地影响这个很大的速度。超强的过阻尼极限（i.e.适用于任何v除了在极值里微小的距离）导致了时间的分离。对于一个相位图上的任一点（，并且的状态将快速地向点变化，v由。在曲线上的点，当时时不稳定的。他们分离了不同的v的求解办法。驻留系统太久的快速运动之后将要沿着曲线变化。方向由的符号决定。它也将到达稳定连续滑动状态，或者是，接近一个极限值 ,它将突然地向曲线分歧转变或者是向粘住状态。如图l(b)所示动摩擦定律在两个极值之间的v0,出现振动滑动状态。这是一个不严密的振动可能难以区别粘滑摆动状态。如图l(a)中单一的最小速度为的摩擦定律的情形下我们可以得到7的粘滑状态。在超强过阻尼界限任何双稳定状态都将消失，除了接近极值。Yoshizawa和Israelachvili 14的实验是一致的，他们假设系图3 典型的分歧观点精确的动摩擦力见图l(b)。接下来的作用力由下式决定:，其中。由运动（l）的方程积分就可以得到结果。其他的参数如。各段曲线表示了稳定和不稳定连续滑动状态（CS），摆动滑动状态（OS），或者是粘滑运动（SS）。一系列曲线说明了粘滑分界线。统处于超强过阻尼界限的摩擦定律如图1(a)7所示。为了讨论依赖静止时间的静摩擦力影响下的粘滑状态，我们建立了粘滑坐标系，是开始滑动的位置。对于恒定不变的静摩擦力在图中规定为。仅仅在滑动状态向静止状态转变的时候位移定义为。它是的函数，即,函数g通常是一个单调递减的函数。静止时间是这个函数的最小实根 （5）这就定义了一个函数而且在时是单调递减函数。这样粘滑图可以这样定义。当图只有一个点时，粘滑运动就是存在的。 当=常量=时，粘滑运动消失。对于非凸起函数FS(t), 在粘滑图中静止时间导致鞍状节点稳定和不稳定的固定点在非零值处出现了上确限。与凸起的FS(t)8的情形相比在时粘滑运动有一个固定振幅。因为T是一个单调递增的函数，界限循环或平均混乱都是没有可能的。如果滑动静止转变不发生在变为与v0（因为）相等的第一次。在这种情况下将得到一个由于非单调变化的g导致的非单调变化的T。如果变得相当大这样过于发射是可能的。例如，对于一个持续变化的动摩擦力如果过发射将要发生。对于实实在在的系统这种状况是不可能发生的。注意混乱的可能性和对于不变的FS的运动(l)的方程不可能表现出混乱