171 能量量子化1黑体与黑体辐射（1）热辐射现象固体或液体，在任何温度下都在发射各种波长的电磁波，这种由于物体中的分子、原子受到激发而发射电磁波的现象称为热辐射。所辐射电磁波的特征与温度有关。例如：铁块 温度 从看不出发光到暗红到橙色到黄白色从能量转化的角度来认识，是热能转化为电磁能的过程。 （2）黑体 能全部吸收各种波长的电磁波而不发生反射的物体，称为绝对黑体，简称黑体。2黑体辐射的实验规律0 1 2 3 4 5 6(m)1700K1500K1300K1100K实验结果黑体热辐射的强度与波长的关系：随着温度的升高，一方面，各种波长的辐射强度都有增加，另一方面，辐射强度的极大值向波长较短的方向移动。怎样解释黑体辐射的实验规律呢？在新的理论诞生之前，人们很自然地要依据热力学和电磁学规律来解释。德国物理学家维恩和英国物理学家瑞利分别提出了辐射强度按波长分布的理论公式。结果导致理论与实验规律不符，甚至得出了非常荒谬的结论，当时被称为“紫外灾难”。3能量子：1900年，德国物理学家普朗克提出能量量子化假说：辐射黑体分子、原子的振动可看作谐振子，这些谐振子可以发射和吸收辐射能。但是这些谐振子只能处于某些分立的状态，在这些状态中，谐振子的能量并不象经典物理学所允许的可具有任意值。相应的能量是某一最小能量（称为能量子）的整数倍，即：， 1，2，3，. n，n为正整数，称为量子数。对于频率为的谐振子最小能量为这个最小能量值，就叫做能量子普朗克常量 v是电磁波的频率172 科学的转折：光的粒子性1光电效应把一块锌板用导线与不带电的验电器相连，并使锌板带负电，验电器指针张开，用弧光灯照射锌板，则验电器的指针张角会变大。概念：照射在金属表面的光，能使金属中的电子从表面逸出的现象叫做光电效应。发射出来的电子叫做光电子。2光电效应的实验规律 光电流与光强的关系饱和光电流强度与入射光强度成正比。 截止频率c -极限频率对于每种金属材料，都相应的有一确定的截止频率c 。 当入射光频率c 时，电子才能逸出金属表面；当入射光 频率 c时，无论光强多大也无电子逸出金属表面。遏止电压将换向开关反接，电场反向，则光电子离开阴极后将受反向电场阻碍作用。当 K、A 间加反向电压，光电子克服电场力作功，当电压达到某一值 Uc 时，光电流恰为0。 Uc称遏止电压。根据动能定理，有 光电效应是瞬时的。从光开始照射到光电子逸出所需时间10-9s3光电效应解释中的疑难4爱因斯坦的光量子假设（1）内容光不仅在发射和吸收时以能量为h的微粒形式出现，而且在空间传播时也是如此。也就是说，频率为 的光是由大量能量为 E =h的光子组成的粒子流，这些光子沿光的传播方向以光速 c 运动。（2）爱因斯坦光电效应方程在光电效应中金属中的电子吸收了光子的能量，一部分消耗在电子逸出功W0，另一部分变为光电子逸出后的动能 Ek 。由能量守恒可得出：W0为电子逸出金属表面所需做的功，称为逸出功Wk为光电子的最大初动能。（3）爱因斯坦对光电效应的解释：光强大，光子数多，释放的光电子也多，所以光电流也大。电子只要吸收一个光子就可以从金属表面逸出，所以不需时间的累积。 从方程可以看出光电子初动能和照射光的频率成线性关系从光电效应方程中，当初动能为零时，可得极限频率：5康普顿效应（1）光的散射光在介质中与物质微粒相互作用，因而传播方向发生改变，这种现象叫做光的散射。（2）康普顿效应 1923年康普顿在做 X 射线通过物质散射的实验时，发现散射线中除有与入射线波长相同的射线外，还有比入射线波长更长的射线，其波长的改变量与散射角有关，而与入射线波长和散射物质都无关。（3）康普顿散射曲线的特点： 除原波长外出现了移向长波方向的新的散射波长 新波长随散射角的增大而增大。波长的偏移为波长的偏移只与散射角有关，而与散射物质种类及入射的X射线的波长无关， = 0.0241=2.4110-3nm（实验值）称为电子的Compton波长 只有当入射波长与可比拟时，康普顿效应才显著，因此要用X射线才能观察到康普顿散射，用可见光观察不到康普顿散射。（4）光子理论对康普顿效应的解释若光子和外层电子相碰撞，光子有一部分能量传给电子，散射光子的能量减少，于是散射光的波长大于入射光的波长。 若光子和束缚很紧的内层电子相碰撞，光子将与整个原子交换能量，由于光子质量远小于原子质量，根据碰撞理论， 碰撞前后光子能量几乎不变，波长不变。因为碰撞中交换的能量和碰撞的角度有关，所以波长改变和散射角有关。（5）康普顿散射实验的意义有力地支持了爱因斯坦“光量子”假设； 首次在实验上证实了“光子具有动量”的假设；（6）光子的能量和动量说明：动量能量是描述粒子的，频率和波长则是用来描述波的