1 平板边界层 平板上满足无滑移条件，u=0; 沿平板法线方向，流速很快增大到来流速度U0; 平板以上存在两个性质不同的流动区域：必须考虑粘性的边界层；粘性可以忽略，相当于理想液体的边界层外的流动； 边界层在平板前缘处厚度为零，随流动距离增加而增加； 随着流速梯度由大边小，边界层内也存在层流和紊流两种流态，在紊流区同样存在层流底层（粘性底层）； 管道进口段的边界层2 曲面边界层及其分离现象 圆柱面上DE段：加速减压，压能向动能转化并克服摩阻力做功；E点之后：减速加压，动能转化为压能并继续克服摩阻力做功；S点：由于摩阻耗能和逆压的双重作用，此处流速为零。由于连续性，质点立即被外侧流动所带走，边界层在此分离；SF段：形成回流并发展成旋涡，消耗大量能量；F点：压强小于D点压强。 压差阻力：摩阻耗能和旋涡耗能使得尾流区（边界层下游形成的旋涡区）物体表面的压强低于来流压强，形成压差阻力，因与物体形状有很大关系，也称形状阻力。分离点越靠近下游，或尾流区越小，压差阻力就越小。 卡门涡街：尾流的形态变化主要取决于来流的雷诺数，见下图：雷诺数达到一定数值时，旋涡从物体下游两侧交替脱落，排成两列带往下游，称之卡门涡街。卡门涡街使物体受到交替变向的横向力。当雷诺数继续增大，规则的卡门涡街消失代之以随机的紊流运动。