下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出电子电路教研室电子电路教研室下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出第2章 电路常用分析方法 2.1 等效变换法等效变换法 2.2 支路电流法支路电流法 2.3 叠加定理叠加定理 2.4 2.4 节点电压法节点电压法节点电压法节点电压法 2.5 戴维宁定理与诺顿定理戴维宁定理与诺顿定理 2.6 最大功率传递定理最大功率传递定理下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出2.1 等效变换法 电路等效的一般定义电路等效的一般定义：如果一个二端网络（对外有两：如果一个二端网络（对外有两个端钮的网络）和另一个二端网络的伏安关系完全相个端钮的网络）和另一个二端网络的伏安关系完全相同，则这两个二端网络对任意的外电路来说是等效的同，则这两个二端网络对任意的外电路来说是等效的 .在计算中可把一个复杂的二端网络用简单的二端网在计算中可把一个复杂的二端网络用简单的二端网络代替，从而简化计算过程。络代替，从而简化计算过程。 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出等效电路等效电路注意参考方向注意参考方向理想电压源串联理想电压源串联若几个理想电压源串联，对外可等效成一个理想电压若几个理想电压源串联，对外可等效成一个理想电压源，其电压等于相串联理想电压源端电压的源，其电压等于相串联理想电压源端电压的代数和代数和。 2.1.1 电源的等效变换 +_uus1+us2+u下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出等效电路等效电路理想电流源并联理想电流源并联 若几个理想电流源并联可等效成一个理想电流源，若几个理想电流源并联可等效成一个理想电流源，其等效源的输出电流等于相并联理想电流源输出其等效源的输出电流等于相并联理想电流源输出电流的电流的代数和代数和。下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出任意二端网络与理想电压源并联对外等效为此任意二端网络与理想电压源并联对外等效为此此理想电压源此理想电压源 .任意二端网络与理想电压源并联任意二端网络与理想电压源并联 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出任意二端网络与理想电流源串联任意二端网络与理想电流源串联 任意二端网络与理想电流源串联对外均可将其任意二端网络与理想电流源串联对外均可将其等效为此理想电流源等效为此理想电流源 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出实际电压源、电流源模型的等效互换实际电压源、电流源模型的等效互换 图图a 图图b 如果要让实际电压源、实际电流源等效应满足如果要让实际电压源、实际电流源等效应满足 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出n n（1 1）这种等效并不局限于电源模型，可以这样总结：）这种等效并不局限于电源模型，可以这样总结：电压电压为为U US S的理想电压源和电阻的理想电压源和电阻R R0 0串联都可以等效为电流为串联都可以等效为电流为U US S/ / R R0 0的理想电流源和这个电阻并联。的理想电流源和这个电阻并联。n n（2 2）电压源和电流源的等效是对外电路而言的电压源和电流源的等效是对外电路而言的，或是对电，或是对电源输出电流源输出电流、端电压的等效，对电源内部讲是不等效的。端电压的等效，对电源内部讲是不等效的。n n（3 3）理想电压源和理想电流源之间不能等效。）理想电压源和理想电流源之间不能等效。n n（4 4）等效互换时要特别注意理想电压源的极性和理想电流）等效互换时要特别注意理想电压源的极性和理想电流源的电流方向。源的电流方向。注意 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出例例 求电路中的电流。 解：解：下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出例例 求电路中流过求电路中流过6电阻电阻的电流的电流60V410I630V_+_40V4102AI630V_+_40V104102AI2A630V_+_下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出2.2 支路电流法支路电流法 支路电流法：支路电流法：支路电流法：支路电流法：以支路电流为未知量、以支路电流为未知量、以支路电流为未知量、以支路电流为未知量、根据元件的根据元件的根据元件的根据元件的 VCR,VCR,应用基尔霍夫定律（应用基尔霍夫定律（应用基尔霍夫定律（应用基尔霍夫定律（KCLKCL、KVLKVL）列方程组列方程组列方程组列方程组求解求解求解求解电路的方法电路的方法电路的方法电路的方法 。对于有对于有n n个节点、个节点、b b条支路的电路，要求解支路条支路的电路，要求解支路电流电流, ,未知量共有未知量共有b b个。只要列出个。只要列出b b个独立的电路方个独立的电路方程，便可以求解这程，便可以求解这b b个变量。个变量。下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出1. 1. 在图中标出各支路电流的参考方向，对选定的回路在图中标出各支路电流的参考方向，对选定的回路在图中标出各支路电流的参考方向，对选定的回路在图中标出各支路电流的参考方向，对选定的回路 标出回路循行方向。标出回路循行方向。标出回路循行方向。标出回路循行方向。2. 2. 应用应用应用应用 KCL KCL 对节点对节点对节点对节点列出列出列出列出 ( ( n n1 )1 )个独立的节点电流个独立的节点电流个独立的节点电流个独立的节点电流方程。方程。方程。方程。3. 3. 应用应用应用应用 KVL KVL 对回路对回路对回路对回路列出列出列出列出 b b( ( n n1 )1 ) 个个个个独立的回路电压方程独立的回路电压方程独立的回路电压方程独立的回路电压方程( (通常可取通常可取通常可取通常可取网孔网孔网孔网孔列出列出列出列出) )。4. 4. 联立求解联立求解联立求解联立求解 b b 个方程，求出各支路电流。个方程，求出各支路电流。个方程，求出各支路电流。个方程，求出各支路电流。对节点对节点对节点对节点 a a：例例例例 ：1 1 1 12 2 2 2I I1 1+ +I I2 2 I I3 3=0=0对网孔对网孔对网孔对网孔1 1：对网孔对网孔对网孔对网孔2 2：I I1 1 R R1 1 + +I I3 3 R R3 3= =U U1 1I I2 2 R R2 2+ +I I3 3 R R3 3= =U U2 2支路电流法的解题步骤支路电流法的解题步骤支路电流法的解题步骤支路电流法的解题步骤: :b ba a+ + + +- - - -U U2 2R R2 2+ + + + - - - -R R3 3R R1 1U U1 1I I1 1I I3 3I I2 2下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出(1) (1) 应用应用应用应用KCLKCL列列列列( (n n-1)-1)个节点电流方个节点电流方个节点电流方个节点电流方程程程程(2) (2) 应用应用应用应用KVLKVL选网孔列回路电压方程选网孔列回路电压方程选网孔列回路电压方程选网孔列回路电压方程(3) (3) 联立解出联立解出联立解出联立解出 I I5 5 例例例例对节点对节点对节点对节点 a a： I I1 1 I I2 2 I I5 5 = 0= 0对网孔对网孔对网孔对网孔abdaabda：I I5 5 R R5 5 I I3 3 R R3 3 + +I I1 1 R R1 1 = 0= 0对节点对节点对节点对节点 b b： I I3 3 I I4 4 + +I I5 5 = 0= 0对节点对节点对节点对节点 c c： I I2 2 + + I I4 4 I I = 0= 0对网孔对网孔对网孔对网孔acbaacba：I I2 2 R R2 2 I I4 4 R R4 4 I I5 5 R R5 5 = = 0 0对网孔对网孔对网孔对网孔bcdbbcdb：I I4 4 R R4 4 + + I I3 3 R R3 3 = = U U 试求电流试求电流试求电流试求电流I I5 5。下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出2.3 叠加定理叠加定理 叠加定理内容叠加定理内容：当线性电路中有几个独立源（激励）共：当线性电路中有几个独立源（激励）共同作用时，电路中任意支路的电流和电压（响应）等于同作用时，电路中任意支路的电流和电压（响应）等于电路中各个独立源单独作用时，在该支路产生的电流或电路中各个独立源单独作用时，在该支路产生的电流或电压的代数和。电压的代数和。这里某个电源单独作用，是指其它电源不作用，即其这里某个电源单独作用，是指其它电源不作用，即其它电压源的输出电压和电流源的输出电流为零，那么它电压源的输出电压和电流源的输出电流为零，那么理想电压源相当于短路，理想电流源相当于开路理想电压源相当于短路，理想电流源相当于开路。 齐次性与叠加性齐次性与叠加性是线性电路中非常重要的特性，是线性电路中非常重要的特性，齐齐次性次性是指当一个激励作用于线性电路时，电路中任是指当一个激励作用于线性电路时，电路中任意的响应与该激励成正比。而意的响应与该激励成正比。而叠加性叠加性是由叠加定理是由叠加定理反映的反映的。下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出单独作用时单独作用时单独作用时单独作用时(b)(b)图图图图) )+ +原电路原电路原电路原电路= =R R1 1(a)(a)R R3 3I I1 1U US S1 1+ + + + R R2 2U US S2 2I I 1 1单独作用单独作用单独作用单独作用R R1 1(b)(b)R R3 3+ + R R2 2单独作用单独作用单独作用单独作用R2(c)R3+R1I 1例例1 如图如图a所示含两个电源的电路，在求电流所示含两个电源的电路，在求电流I I1 1U US S2 2U US S1 1U US S1 1U US S2 2U US S1 1下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出U US2S2单独作用时单独作用时单独作用时单独作用时(c)(c)图图图图) )+ +原电路原电路原电路原电路= =R R1 1(a)(a)R R3 3I I1 1U US S1 1+ + + + R R2 2U US S2 2I I 1 1单独作用单独作用单独作用单独作用R R1 1(b)(b)R R3 3+ + R R2 2单独作用单独作用单独作用单独作用R2(c)R3+R1I 1U US S2 2U US S1 1U US S1 1U US S2 2下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出例例2 用叠加定理求图用叠加定理求图a中的电流中的电流I IX X 20V电源源单独作用独作用时 4V电源单独作用时电源单独作用时 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出10A电源单独作用时电源单独作用时下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出5A电源单独作用时电源单独作用时下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出n n（1 1）此定律只适应于线性电路的电压和电流，不适用于直）此定律只适应于线性电路的电压和电流，不适用于直）此定律只适应于线性电路的电压和电流，不适用于直）此定律只适应于线性电路的电压和电流，不适用于直接计算功率。如在例接计算功率。如在例接计算功率。如在例接计算功率。如在例1 1中电阻中电阻中电阻中电阻R R1 1的功率的功率的功率的功率（2 2）叠加方式是任意的，可以一次使一个独立源单独作用，）叠加方式是任意的，可以一次使一个独立源单独作用，）叠加方式是任意的，可以一次使一个独立源单独作用，）叠加方式是任意的，可以一次使一个独立源单独作用，也可一次使几个独立源单独作用。也可一次使几个独立源单独作用。也可一次使几个独立源单独作用。也可一次使几个独立源单独作用。（3 3）叠加时应注意电压和电流的参考方向，求其代数和。）叠加时应注意电压和电流的参考方向，求其代数和。）叠加时应注意电压和电流的参考方向，求其代数和。）叠加时应注意电压和电流的参考方向，求其代数和。（4 4）若电路中有受控源，应用叠加定理在每次独立源单独）若电路中有受控源，应用叠加定理在每次独立源单独）若电路中有受控源，应用叠加定理在每次独立源单独）若电路中有受控源，应用叠加定理在每次独立源单独作用时，受控源要保留其中，其数值要随每一独立源单独作作用时，受控源要保留其中，其数值要随每一独立源单独作作用时，受控源要保留其中，其数值要随每一独立源单独作作用时，受控源要保留其中，其数值要随每一独立源单独作用时，控制量数值的变化而变化。用时，控制量数值的变化而变化。用时，控制量数值的变化而变化。用时，控制量数值的变化而变化。应用叠加定理时应注意：应用叠加定理时应注意：应用叠加定理时应注意：应用叠加定理时应注意：下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出2.4 2.4 节点电压法节点电压法节点电压法节点电压法 电路中任选一个节点作为参考点，其余的每个节电路中任选一个节点作为参考点，其余的每个节电路中任选一个节点作为参考点，其余的每个节电路中任选一个节点作为参考点，其余的每个节点到参考点之间的电压降，称为相应各节点的点到参考点之间的电压降，称为相应各节点的点到参考点之间的电压降，称为相应各节点的点到参考点之间的电压降，称为相应各节点的节节节节点电压点电压点电压点电压（node voltagenode voltage）或节点电位（）或节点电位（）或节点电位（）或节点电位（node node potentialpotential）。节点电压法节点电压法（node voltage method）是以节点电压为）是以节点电压为未知量，用节点电压表示各支路电流，应用未知量，用节点电压表示各支路电流，应用KCL列写节列写节点电流方程求出节点电压，进而求解电路中各支路的电点电流方程求出节点电压，进而求解电路中各支路的电压、电流、功率的方法。节点电压法适用于支路较多、压、电流、功率的方法。节点电压法适用于支路较多、节点较少的电路。节点较少的电路。 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出以下图所示电路为例，说明节点电压法的应用。以下图所示电路为例，说明节点电压法的应用。 电路中选节点电路中选节点 4作参考点，列写节点作参考点，列写节点1、2、3的的KCL方程。方程。下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出经整理可得经整理可得 un1, un2, un3分别为分别为 节点节点1、节点、节点2、节、节点点3的节点电压。的节点电压。下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出G11=G1+G5 节节点点1的的自电导自电导G22=G1+G2+G3 节节点点2的自电导的自电导G33=G3+G4+G5 节节点点3的自电导的自电导节节点的自电导等于接在该点的自电导等于接在该节节点上所有支路的电导之和。点上所有支路的电导之和。上式可写成如下形式上式可写成如下形式下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出G12= G21 =-G1 节节点点1与与节节点点2之间的之间的互电导互电导G23= G32 =-G3 节节点点2与与节节点点3之间的互电导之间的互电导 互电导为接在互电导为接在节节点与点与节节点之间所有支路的电导之和，总点之间所有支路的电导之和，总为负值为负值。G13= G31 =-G5 节节点点1与与节节点点3之间的互电导之间的互电导 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出iS22=iS2 流入流入节节点点2的电源电流的的电源电流的代数代数和。和。iS11=iS1-iS2 流入节点流入节点1的电源电流的的电源电流的代数和代数和。流入节点取正号，流出取负号。流入节点取正号，流出取负号。iS33=0下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出对于含对于含n+1个节点的电路，在选好参考点之后，列个节点的电路，在选好参考点之后，列出下面出下面n个方程求各节点电压个方程求各节点电压。 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出节点节点1： 节点节点2： 例例 应用结点法列写电路结点方程。应用结点法列写电路结点方程。 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出含有两个节点的电路含有两个节点的电路含有两个节点的电路含有两个节点的电路 如果以如果以b点位参考点，应点位参考点，应用节点法列方程可得用节点法列方程可得 上式中分母是连接到上式中分母是连接到a点所有支路中的电导之和，总为点所有支路中的电导之和，总为正。分子的各项可正可负，电压源正极连接到正。分子的各项可正可负，电压源正极连接到a点取正，点取正，电压源负极连接到电压源负极连接到a点取负。上式称为弥尔曼定理点取负。上式称为弥尔曼定理 求电压求电压U下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出例例例例 试求图中各支路电流试求图中各支路电流试求图中各支路电流试求图中各支路电流。解解解解: (1) : (1) 求节点电压求节点电压求节点电压求节点电压 U Uabab(2) (2) 求各电流求各电流求各电流求各电流b ba aI I2 2I I3 342V42V+ + I I1 11212 7 7A A3 3 I Is s6 6 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出2.5 戴维宁定理与诺顿定理戴维宁定理与诺顿定理 工程实际中，常常碰到只需工程实际中，常常碰到只需研究某一支路的电压、电流或研究某一支路的电压、电流或功率的问题。功率的问题。a)b)如图如图a，求流过，求流过R5的电流的电流I5，可把电路画成如图可把电路画成如图b的形式，就是的形式，就是把电路除把电路除R5外其余的部分当作一个有源二端网络，此二端网络外其余的部分当作一个有源二端网络，此二端网络对所计算的支电路（对所计算的支电路（R5）而言，仅相当于一个电源，它为）而言，仅相当于一个电源，它为R5提提供电能，因此，这个有源二端网络一定可以等效成一个电源的供电能，因此，这个有源二端网络一定可以等效成一个电源的形式。形式。下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出电源可用两种电路模型来表示：一种是电源可用两种电路模型来表示：一种是理想电压理想电压源串联内阻的电路源串联内阻的电路，另一种是，另一种是理想电流源并联内理想电流源并联内阻的电路阻的电路。可见。可见N可等效成两种电源，因此可得可等效成两种电源，因此可得出下面两个定理：出下面两个定理：戴维宁定理（戴维宁定理（Thevenins theorem）和诺顿定理（）和诺顿定理（Nortons theorem）。 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出戴维宁定理戴维宁定理 定理内容：线性有源二端网络定理内容：线性有源二端网络N，就其端口来看可，就其端口来看可等效为一个等效为一个理想电压源串联电阻支路理想电压源串联电阻支路，理想电压源，理想电压源的电压等于网络的电压等于网络N的开路电压的开路电压uoc。串联电阻。串联电阻R0（戴（戴维宁等效电阻）等于网络中所有独立源为零时所得维宁等效电阻）等于网络中所有独立源为零时所得网络网络N0的等效电阻的等效电阻Rab。 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出（1）求网络求网络N的开路电压的开路电压uoc。计算方法视具体电路而定。计算方法视具体电路而定。前面讲过的串并联等效、分流分压关系、电源的等效变换、前面讲过的串并联等效、分流分压关系、电源的等效变换、叠加定理、节点法等都可用叠加定理、节点法等都可用。（2）求求R0：断开待求支路，剩余的二端网络中所有独立断开待求支路，剩余的二端网络中所有独立源置零（电压源短路、电流源开路），求此无源网络端钮源置零（电压源短路、电流源开路），求此无源网络端钮a、b之间的等效电阻。求戴维宁等效电阻的方法有电阻串之间的等效电阻。求戴维宁等效电阻的方法有电阻串并联等效法、开路电压短路电流法、外加电源法，如果二并联等效法、开路电压短路电流法、外加电源法，如果二端网络中不含受控源，通常采用电阻串并联等效法。端网络中不含受控源，通常采用电阻串并联等效法。 （3）画等效电路画等效电路，求解待求量。，求解待求量。 应用戴维宁定理求解电路的解题步骤应用戴维宁定理求解电路的解题步骤 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出例：例：应用戴用戴维宁定理求解宁定理求解图中的中的电流流I5解：解：(1) 求开路电压求开路电压Uoc 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出(2) 求戴维宁等效电阻求戴维宁等效电阻R0 =下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出(3)根据已求得的根据已求得的Uoc、R0画出戴画出戴维宁等效电路，接上负载，求维宁等效电路，接上负载，求I I5 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出例：图示电路中例：图示电路中, 用戴维宁定理求用戴维宁定理求I I。 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出解：解：(1)将将 支路断开，支路断开，得有源二端网络得有源二端网络ab，求开路电压，求开路电压 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出(2)将有源二端网络的电源置将有源二端网络的电源置零，如图所示零，如图所示, 可求得戴维宁可求得戴维宁等效电阻等效电阻 (3) (3) 求求I I 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出例例: 求图示电路中的电流求图示电路中的电流 I。已知已知R1 = R3 = 2 , R2= 5 , R4= 8 , R5=14 , E1= 8V， E2= 5V, IS= 3A。 (1)求求UOC=14VUOC=I3R3 E2+ISR2 解：解：E1 I3 =R1 + R3=2AE2E1R3R4R1+R2ISIR5+(2)求求 R0(3) 求求 IR0 + R4E = 0.5AI=E1+E2+ISAR3R1R2R5+U0CB BI3AR3R1R2R5R0B BR4R0+IB BA AUOC=ER0 = (R1/R3)+R5+R2=20 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出2.5.2 诺顿定理诺顿定理 任何一个有源二端线性网络都可以用一个理想电任何一个有源二端线性网络都可以用一个理想电流源和内阻并联的电路等效代替。理想电流源的流源和内阻并联的电路等效代替。理想电流源的电流就是此二端线性网络的短路电流，电阻等于电流就是此二端线性网络的短路电流，电阻等于该网络中所有独立源为零值时所得网络该网络中所有独立源为零值时所得网络N0的等效的等效电阻。电阻。 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出(1)求将求将ab端口短路，设短路电流的参考方向，然后计端口短路，设短路电流的参考方向，然后计算（计算方法视具体电路而定）算（计算方法视具体电路而定） (2)求求 R0，同戴维宁定理。同戴维宁定理。(3)画等效电路，求解待求量。画等效电路，求解待求量。应用诺顿定理求解电路的解题步骤应用诺顿定理求解电路的解题步骤下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出例：例：例：例：已知：已知：已知：已知：R R1 1=5 =5 、 R R2 2=5 =5 R R3 3=10 =10 、 R R4 4=5 =5 E E=12V=12V、R RGG=10 =10 试用诺顿定理求检流计中试用诺顿定理求检流计中试用诺顿定理求检流计中试用诺顿定理求检流计中的电流的电流的电流的电流I IGG。有源二端网络有源二端网络有源二端网络有源二端网络E E + +GGR R4 4R R2 2I IGGR RGGR R1 1R R3 3a ab bE E + +GGR R3 3R R4 4R R1 1R R2 2I IGGR RGG下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出解解解解: : (1) (1) 求短路电流求短路电流求短路电流求短路电流ISR =(R1/R3) +( R2/R4 ) = 5. 8 因因因因 a a、b b两点短接，所以对两点短接，所以对两点短接，所以对两点短接，所以对电源电源电源电源 E E 而言而言而言而言，R R1 1 和和和和R R3 3 并联，并联，并联，并联，R R2 2 和和和和 R R4 4 并联，然后再串联。并联，然后再串联。并联，然后再串联。并联，然后再串联。E Ea ab b + +R R3 3R R4 4R R1 1R R2 2I I1 1I I4 4ISI I3 3I I2 2I IS = I1 I2 = 1. 38 A 1.035A = 0. 345A 或：或：IS = I4 I3下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出(2) (2) 求等效电源的内阻求等效电源的内阻求等效电源的内阻求等效电源的内阻 R R0 0R R0 0a ab bR R3 3R R4 4R R1 1R R2 2 R R0 0 =(=(R R1 1/ /R R2 2) ) +( +( R R3 3/ /R R4 4 ) ) = 5. 8 = 5. 8 (3) (3) 画出等效电路求检流计中的电流画出等效电路求检流计中的电流画出等效电路求检流计中的电流画出等效电路求检流计中的电流 I IGGR R0 0a ab bI IS SR RGGI IGG下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出一一个个含含源源线线性性二二端端网网络络，当当所所接接负负载载不不同同时时，二二端端网网络络传传输输给给负负载载的的功功率率就就不不同同，讨讨论论负负载载为为何何值值时时能能从从电电路路获获取取最最大大功功率率，及及最最大大功功率率的的值值是是多多少少的的问问题题是是有有工工程程意意义义的的。线线性性有有源源二二端端网网络络可可以以用用戴戴维维宁宁或或诺诺顿顿等等效效电电路路来来代代替替，因因此此可可在下图中研究这一问题。在下图中研究这一问题。 2.6 最大功率传递定理最大功率传递定理 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出RL P0P max对对P求导：求导：下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出例例 电路如图所示，若电路如图所示，若R RL L可任意改变，问可任意改变，问R RL L为何值为何值时其上获得的功率最大，时其上获得的功率最大，并求最大功率。并求最大功率。解：（解：（1）求开路电压）求开路电压 下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出（3）由最大功率传递定理知）由最大功率传递定理知(2)(2)求求 R R0 0下一页下一页返回返回上一页上一页退出退出最大功率传输定理用于一端口电路给定最大功率传输定理用于一端口电路给定, ,负负载电阻可调的情况载电阻可调的情况; ;一端口等效电阻消耗的功率一般并不等于端一端口等效电阻消耗的功率一般并不等于端口内部消耗的功率口内部消耗的功率, ,因此当负载获取最大功因此当负载获取最大功率时率时, ,电路的传输效率并不一定是电路的传输效率并不一定是50%;注意