2024年7月27日第三章第三章 传热传热一、基本概念和定律一、基本概念和定律二、两固体间的辐射传热二、两固体间的辐射传热三、对流和辐射的联合传三、对流和辐射的联合传热热第六节第六节 辐射传热辐射传热2024年7月27日一、基本概念一、基本概念和定律和定律1 1、热辐射、热辐射 热辐射 ：物体因热的原因发出辐射能的过程称为热辐射 辐射传热 ： 不同物体间相互辐射和吸收能量的综合过程2 2、热射线、热射线 热射线 ： 可见光线和红外光线统称为热射线服从反射定律和折射定律 能在均一介质中作直线传播 在真空和大多数的气体（惰性气体和对称的双原子气体）中热射线可以完全透过 2024年7月27日3 3、热辐射对物体的作用、热辐射对物体的作用 A=QA/Q 物体的吸收率 R=QR/Q 物体的反射率 D=QD/Q 物体的透过率 2024年7月27日 4 4、黑体、镜体、透热体和灰体、黑体、镜体、透热体和灰体 黑体（绝对黑体）： 能全部吸收辐射能的物体，即A=1的物体 镜体（绝对白体）： 能全部反射辐射能的物体，即R=1的物体 透热体 ：能透过全部辐射能的物体，即D=1的物体 灰体 ： 能够以相等的吸收率吸收所有波长辐射能的物体 灰体的特点：灰体的特点： 它的吸收率A不随辐射线的波长而变。 它不是透热体，即A+R=1,D=0。 2024年7月27日5 5、物体的发射能力、物体的发射能力-斯帝芬斯帝芬- -波尔茨曼定律波尔茨曼定律物体发射能力：物体在一定的温度下，单位表面积、单位时间内所发射的全部波长的总能量。用E E表示，单位：W/m2。单色辐射能力：单位表面积、单位时间内的发射某一特定波长的能力。2024年7月27日 绝对黑体的单色发射能力E0随波长的变化的规律 ：2024年7月27日当=0时，单色发射能力E0均等于零；波长增加时，单色发射能力也随之增加，达到一最高值后 ，E0又随的增加而减小； =时，又回到零。黑体的发射能力 斯蒂芬斯蒂芬-波尔茨曼定律波尔茨曼定律 2024年7月27日黑体的发射常数或斯蒂芬-波尔茨曼常数 黑体的发射系数 绝对黑体的发射能力和绝对温度的四次方成正比。灰体的发射能力E ：C：灰体的发射系数，取决于物体性质、表面情况和温度。 2024年7月27日黑度（发射率）：同一温度下，灰体的发射能力与黑体发射能力的比值6 6、克希霍夫定律、克希霍夫定律 2024年7月27日克希霍夫定律克希霍夫定律 一切物体的发射能力与其吸收率的比值均相等，且等于同温度下的绝对黑体的发射能力，其值只与温度有关。 由 和 在同一温度下，物体的吸收率和黑度在数值上相等。表示灰体发射能力占黑体发射能力的分数A为外界投射来的辐射能被物体吸收的分数 2024年7月27日二、两固体间的相互辐射二、两固体间的相互辐射 1 1、 两无限大平行灰体壁面之间的相互辐射两无限大平行灰体壁面之间的相互辐射 从壁面1辐射和反射的能量之和E12024年7月27日2024年7月27日同理，从壁面2辐射和反射的能量之和E22024年7月27日2024年7月27日C1-2总发射系数 2024年7月27日在面积均为S相距很小的平行面间的辐射传热速率为： 当两平行壁面间距离与表面积相比不是很小时 ，辐射传热速率应写为： 2024年7月27日 C1-2：物体1对物体2的总发射系数，取决于壁面的性质和两个壁面的几何因素。 例：车间内有一高和宽各为3m的铸铁炉门，其温度为227，室内温度为27。为了减少热损失，在炉门前50mm处设置一块尺寸和炉门相同的而黑度为0.11的铝板，试求放置铝板前、后因辐射而损失的热量。 ：几何因子或角度系数，表示从辐射面积S所发射出的能量为另一物体表面所拦截的分数。数值与两表面的形状、大小、相互位置以及距离有关。 2024年7月27日解：解：(1)放置铝板前因辐射损失的热量取铸铁的黑度为2024年7月27日（2）放置铝板后因辐射损失的热量用下标1、2和i分别表示炉门、房间和铝板。假定铝板的温度为TiK，则铝板向房间辐射的热量为：2024年7月27日式中： 炉门对铝板的辐射传热可视为两无限大平板之间的传热，故放置铝板后因辐射损失的热量为：2024年7月27日式中：当传热达到稳定时，2024年7月27日放置铝板后因辐射的热损失减少百分率为：结论：结论：设置隔热挡板是减少辐射散热的有效方法，而且挡板材料的黑度愈低，挡板的层数愈多，则热损失愈少。2024年7月27日三、辐射、对流联合传热三、辐射、对流联合传热 设备的热损失等于对流传热和辐射传热之和 。由于对流散失的热量 ：由于辐射而散失的热量 ：设备向大气辐射传热， 2024年7月27日改成对流传热系数的形式 辐射传热系数 2024年7月27日 总热损失量为： 对流辐射联合传热系数 对于有保温层的设备、管道等，外面对周围环境的对流、辐射联合传热系数可用近似公式估算。